Влияет ли природа магнитного поля на явление электромагнитной индукции

Природа магнитного поля Текст научной статьи по специальности «Электротехника, электронная техника, информационные технологии»

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО / ЭЛЕКТРОДИНАМИКА / МАГНЕТИЗМ / МАГНИТНОЕ ПОЛЕ / ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ / ФЕРРОМАГНЕТИК / ПАРАМАГНЕТИК / ДИАМАГНЕТИК / НАГРЕВ ПРОВОДНИКА / ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ / СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ / ПОСТОЯННЫЙ МАГНИТ / ФЕРРИТ / КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР / РАДИОАНТЕННА / ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ / ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ВОЛНА (ЭМВ) / ПЛОСКОСТЬ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭМВ / ELECTRICITY / ELECTRODYNAMICS / MAGNETISM. MAGNETIC FIELD / ELECTRIC FIELD / FERROMAGNETIC / PARAMAGNETIC / DIAMAGNETIC / CONDUCTOR HEATING / ELECTRIC RESISTANCE / SUPERCONDUCTIVITY / PERMANENT MAGNET / FERRIT / OSCILLATING CIRCUIT / RADIO ANTENNA / ELECTROMAGNETIC FIELD / ELECTROMAGNETIC WAVE (EMW) / EMW POLARIZATION PLANE

Аннотация научной статьи по электротехнике, электронной технике, информационным технологиям, автор научной работы — Леонов Ю.В.

В статье описана физическая модель магнитного поля , которая объясняет природу парамагнетизма и диамагнетизма, процесс теплового излучения проводника с током, отсутствие теплового излучения в постоянных магнитах, ферритах, несоответствие объёма теплового излучения протекающему току в колебательном контуре и в радиоантенне , суть электрического сопротивления и сверхпроводимости , а так же объясняет процесс образования электромагнитной волны и возникновение плоскости поляризации в ней.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

THE NATURE OF MAGNETIC FIELD

The article describes a physical model of the magnetic field which explains the nature of paramagnetism and diamagnetism, the process of thermal radiation of the current carrying conductor as well as the absence of thermal radiation in permanent magnets and ferrits. The article also explains why the volume of thermal radiation does not correspond to the current running in the oscillating circuit and in the radio antenna and illustrates the idea of electric resistance and superconductivity as well as the way an electromagnetic wave is formed and the polarization plane appears in it.

Текст научной работы на тему «Природа магнитного поля»

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

1. Baik S. J., Choi S., Chung U-In, and Moon J. T. Engineering on tunnel barrier and dot surface in Si nanocrystal memories // Solid-State Electron. 2004. Vol. 48. P. 1475-1481.

2. Ландау Л. Д., Лифшиц М. Е. Теоретическая физика: в 10 т. Т. III. Квантовая механика (нерелятивистская теория). М., 1989.

3. Buttiker M., Landauer R. Transversal time for tunneling // Phys. Rev. Lett. 1982. Vol. 49, No 23. P. 1739-1742.

4. Справочник по специальным функциям. С формулами, графиками и математическими таблицами / под ред. М. Абрамовица и И. Стигана. М., 1979.

1. Baik S. J., Choi S., Chung U-In, and Moon J. T. Engineering on tunnel barrier and dot surface in Si nanocrystal memories // Solid-State Electron. 2004. Vol. 48. P. 1475-1481.

2. Landau L. D., Lifshits M. E. Theoretical physics: in 10 vv. Vol. III. Quantum mechanics. M., 1989. (in Russian)

3. Buttiker M., Landauer R. Transversal time for tunneling // Phys. Rev. Lett. 1982. Vol. 49, No 23. P. 1739-1742.

4. Special functions digest. With formulae, figures and tables. М., 1979. (in Russian)

Частные исследования Частное финансирование.

ПРИРОДА МАГНИТНОГО ПОЛЯ

В статье описана физическая модель магнитного поля, которая объясняет природу парамагнетизма и диамагнетизма, процесс теплового излучения проводника с током, отсутствие теплового излучения в постоянных магнитах, ферритах, несоответствие объёма теплового излучения протекающему току в колебательном контуре и в радиоантенне, суть электрического сопротивления и сверхпроводимости, а так же объясняет процесс образования электромагнитной волны и возникновение плоскости поляризации в ней.

Ключевые слова: электричество, электродинамика, магнетизм, магнитное поле, электрическое поле,

ферромагнетик, парамагнетик, диамагнетик, нагрев проводника, электрическое сопротивление, сверхпроводимость, постоянный магнит, феррит, колебательный контур, радиоантенна, электромагнитное поле, электромагнитная волна (ЭМВ), плоскость поляризации ЭМВ.

THE NATURE OF MAGNETIC FIELD

Keywords: electricity, electrodynamics, magnetism. Magnetic field, electric field, ferromagnetic, paramagnetic, diamagnetic, conductor heating, electric resistance, superconductivity , permanent magnet, ferrit, oscillating circuit, radio antenna, electromagnetic field, electromagnetic wave (EMW), EMW polarization plane.

В прошлой статье «СНИЖЕНИЕ ТЕПЛОВЫХ ПОТЕРЬ В ПРОВОДНИКЕ С ТОКОМ ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ ОСОБОЙ СИСТЕМЫ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ» в «Международном научно-исследовательском журнале» [Выпуск 5(36) Июнь 2015 часть 1, стр. 17 — Электронный Архив номеров: 5015 Июнь 5-1(36), также на YouTube есть видео «Joule-lenz law» одного из экспериментов, которое снял сторонний специалист] мною был описан процесс протекания электрического тока в проводнике без образования магнитного поля вокруг этого проводника. При этом было зафиксировано нарушение закона Джоуля-Ленца, что выразилось в отсутствии разогрева проводника, по которому протекал данный ток. В сущности, уже сам факт того, что, оказывается, вопреки традиционным убеждениям (что вокруг проводника с током обязательно должно образовываться магнитное поле), ток может протекать и без образования магнитного поля вокруг проводника, по которому он течёт — это, уже само по себе, есть исключительный факт физики. Какие очевидные выводы можно сделать на основе результатов, полученных в экспериментах, описанных в прошлой статье:

1 — Ток, может протекать по проводнику без образования магнитного поля вокруг этого проводника.

2 — Наряду с отсутствием магнитного поля вокруг проводника с током, исчез и нагрев этого проводника с током, а, следовательно, эти два факта прямо связаны друг с другом — Отсюда, прохождение тока не всегда может сопровождаться тепловым нагревом проводника, по которому течёт данный ток, а величина нагрева, проводника с током, прямо пропорциональна величине магнитного потока вокруг этого проводника — чем сильнее магнитное поле, вокруг проводника с током, тем сильнее происходит разогрев этого проводника.

Рассмотрим дифференциальную форму закона Джоуля-Ленца: «Удельная мощность тока равна скалярному произведению векторов плотности тока и напряженности электрического поля:

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

w = ]-Е = а-Е1 = —Е1 Формула 1

E — напряжённость электрического поля;

ст — удельная проводимость;

р — удельное сопротивление среды;

из которого очевидно, что Физики Джеймс Прескотт Джоуль и Эмилий Христианович Ленц ключевыми факторами в этом процессе, считали ток j и напряжённость электрического поля Е. Согласно же экспериментам, описанным в прошлой статье, и сделанным, по их результатам, Выводу 1 и Выводу 2, теперь, можно с уверенностью сказать, что роль тока j в тепловой работе проводника с током «Несколько преувеличена».

Попробуем обнаружить ещё какие ни будь странности в физических процессах, связанных с Электродинамикой и Магнетизмом. Рассмотрим простой постоянный магнит. Андре Мари Ампер утверждал (и это до сих пор является общепринятым утверждением в Физике), что в любом постоянном магните существуют микро-токи, которые образуют магнитные микрополя, складывающиеся в общее магнитное поле самого постоянного магнита. Обозначим утверждение Ампера — «Утв. №1». Но, наряду с «Утв. №1», существует так же и другое утверждение Джеймса

Прескотта Джоуля и Эмилия Христиановича Ленца, что любой j обязательно образует тепловое излучение (обозначим данное утверждение — «Утв. №2»), и не важно, что это, микро-ток в постоянном магните или макро-ток в кабеле бытовой электросети, так как каждый микро-ток (опираясь на «Утв. №2») всё равно превращается в микро -источник теплового излучения, а складываясь вместе, эти отдельные микро-источники тепла, неизбежно создадут общее тепловое излучение. Согласно «Утв. №2» постоянный магнит должен нагреваться до неимоверных температур. Но, к счастью, этого не происходит. Та же ситуация складывается и с ферритовыми сердечниками, но там она ещё сложнее, так как ферритовые сердечники вообще не токопроводны, и если допустить абсурдную мысль, что в постоянном магните из токопроводящего материала, могут, каким то неведомым образом, образовываться какие то макро-токи (которые, опять же, должны вызывать нагрев.), то в ферритах остаётся место только для Амперовсих микро-токов (то есть «Утв. №1», как оказалось, более справедливо именно к таким материалам, как ферриты, которые, при жизни Ампера ещё не производились). Какие следующие очевидные выводы напрашиваются сами собой из рассмотренных Физических объектов «Постоянный магнит» и «Ферритовый сердечник»:

3 — Ни какие Амперовские микро-токи, ни в постоянных магнитах, ни в ферритовых сердечниках, конечно же, не протекают.

4 — Магнитное поле в постоянном магните и в ферритовом сердечнике образовано НЕ ДИНАМИЧЕСКИМ физическим процессом (Амперовскими микро-токами), НО ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ ОСОБОГО СТАТИЧЕСКОГО физического процесса.

И вот тут мы столкнулись с серьёзным вопросом — Если всё говорит в пользу того, что магнитное поле, и в постоянном магните, и в ферритовом сердечнике на самом деле генерируется не динамическим физическим процессом, а статическим физическим процессом, то что это за такой статический процесс, который является источником магнитного поля в постоянных магнитах и в ферритовых сердечниках?

Давайте, далее, рассмотрим закрытый колебательный контур, ну, хотя бы, параллельный, который имеет вид

условно разомкнутой цепи1. Как известно, в колебательном контуре, в резонансе, в фазе тока, может протекать j

немыслимых величин. Но как такое возможно, ведь, согласно «Утв. №2», j — это неминуемо разогрев (ситуация до боли похожа на ситуацию с постоянным магнитом и ферритовым сердечником, не правда ли?) проводников колебательного контура. Но греются не все проводники. Вот, например, проводник индуктивности (а равно и сама

индуктивность) не греется. Попытки трансформировать данный j , на вторичные контуры, через магнитную связь с индуктивностью колебательного контура, приводят к мгновенному обрушению резонанса в колебательном контуре, и, конечно же, на вторичных контурах, ни о каких токах, идентичных резонансным j в колебательном контуре, не идёт и речи. Связано это, в первую очередь, с тем, что сам факт наличия в индуктивности колебательного контура резонансного j в том виде, в котором все привыкли видеть ток, находятся под БОЛЬШИМ вопросом, потому, что эти

резонансные j существуют в индуктивности колебательного контура в очень необычном виде — практически совсем, без магнитного потока. А какая трансформация, посредством магнитной связи, может быть, когда, простите, магнитного поля то, совсем, практически, и нет. Что же такое творится в закрытом параллельном колебательном контуре в резонансе? Нагрев и магнитный поток проводника индуктивности абсолютно неадекватны нагреву

остальных проводников колебательного контура и общепринятой величине j . Но давайте не будем отчаиваться и вернёмся к дифференциальной форме закона Джоуля-Ленца, и мы увидим, что ключевой компонент этого закона — это не только j , но и напряжённость электрического поля Е. Так может быть дело в этом? Ведь когда, в колебательном

1 — То есть когда цепь допускает протекание ограниченного, в нашем случае ёмкостью диэлектрика конденсатора, количества зарядов!

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

контуре, в резонансе, в фазе тока j ^max, а напряжение ^0, то и Е ^-0, а значит, и нагрева не должно быть? Кажется, вот оно спасение — Учтём cosy, и ситуация прояснится. Да вот не тут-то было. Ситуация прояснится ровно так же, как залатался Тришкин кафтан — один сложный вопрос-дыра залатался, но вместо него возникли ещё более

сложные вопросы-дырищи — Куда пропадает Е колебательного контура, если она проходит через индуктивность? Как же происходит массовое упорядоченное движение зарядов (огромный j) от атома к атому, когда в «фазе тока», в

резонансе, Е ^0? Есть ли, тогда вообще, j в «фазе тока»? Некоторые читатели ответят — Нет, такое количество

зарядов не может перемещаться при Е ^0. И они будут по-своему правы. Но ведь все проводники (кроме проводника самой индуктивности) колебательного контура греются, а ёмкость перезаряжается. — скажут другие читатели, и они, тоже, по-своему, будут правы. Чтобы прояснить ситуацию, надо, прекрасно и на элементарном уровне, понимать физическую суть индуктивности. Так как физическая природа индуктивности уникальна и невероятно сложна, то я посвящу ей отдельную следующую статью, где мы подробно, как говорится, в деталях, рассмотрим её физическую природу. Пока же, лишь, скажу, что в индуктивности, происходит генерация встречно направленных

противодействующих Е. В отсутствии постоянной (условно неограниченной) разности потенциала (постоянной напряжённости электрического поля), разность потенциала колебательного контура ограничена ёмкостью конденсатора, и потому, в колебательном контуре отсутствует поддержка постоянной разности потенциала — большая

(но не вся) часть Е, в индуктивности колебательного контура, переходит в скомпенсированное состояние, и не

поддаётся измерению и обнаружению. При этом, не скомпенсированные части напряжённостей электрического (Е) и

магнитного полей (H) в индуктивности колебательного контура ^0 — то есть, в точности, как под копирку, воссоздаётся эффект отсутствия нагрева, описанный в прошлой статье. Когда же индуктивность работает с источником питания, относительно неограниченной ёмкости, то в скомпенсированное состояние переходит лишь

часть Е и H индуктивности — не скомпенсированная часть напряжённостей электрического( Е) и магнитного

полей( H), соответственно, принимает значение Е >>0 и H >>0. Теперь открытый колебательный контур Генриха Рудольфа Герца — представляет собой параллельный колебательный резонансный контур с развёрнутым конденсатором, обкладки которого являются излучающими частями радиоантенны, и обкладки которого (ВНИМАНИЕ) не имеют диэлектрика-накопителя зарядов. Так же можно рассмотреть воздушный резонансный трансформатор Николы Тесла, который, в сущности, является не чем иным, как половиной открытого колебательного резонансного контура Генриха Рудольфа Герца. Открытый колебательный контур (и особенно в вакууме) представляет собой полностью разомкнутую цепь2. Рассмотрим процесс генерирования электромагнитной волны в четвертьволновой радиоантенне данного открытого колебательного контура, ну хотя бы, для длины волны Х=1 (Гц) или 300000 (км) в геометрическом выражении. Для данной частоты наша антенна должна иметь длину излучающей части 75000 (км), и не важно, хоть в свёрнутом виде с коэффициентом укорочения, хоть в развёрнутом виде. При этом за 0.25 (с) (полный период волны частоты в 1 [Гц] равен 1 [с]) в данной антенне электрический потенциал на её начале и на её конце изменяется от 0 до max (или min — зависит от начального направления амплитуды) — то есть точка max амплитуды электрического потенциала (или 0, или min амплитуды электрического потенциала — не имеет значения) пробегает расстояние в 75000 (км) за 0,25 (с). Если рассматривать данный процесс, как обычный ток в проводнике, то точка максимума электрического потенциала образовывается упорядоченным движением в антенне группы зарядов, и заряды эти движутся в проводнике с около световой скоростью. Но тут мы сталкиваемся с противоречием — скорость зарядов (и это на самом деле соответствует реальности) в упорядоченном потоке в проводнике, практически, постоянна, и, практически, не зависит, ни от тока, ни от напряжения, и это, какие-то считанные миллиметры в секунду(!), но ни как не 75000 (км/сек). А согласно реальному процессу, но уже в излучающей части радиоантенны, точка изменения потенциала движется, именно, с около световой скоростью. Да при этом, излучающая часть радиоантенны, ещё и генерирует магнитное поле, да ещё и при отсутствии теплового излучения (в противном случае, существование всей радиотехники было бы под вопросом). Единственное возможное разрешение данных противоречий — это то, что, на самом деле, ни какого упорядоченного движения зарядов в излучающей части радиоантенны, конечно же, нет. Ведь, в самом деле, даже если излучающая часть радиоантенны и генерирует магнитное поле, то это совсем не обязательно должно быть вызвано упорядоченным движением зарядов в излучающей части антенны. Что бы это было, более-менее, понятно, необходимо рассмотреть два любопытных процесса: а — особенность протекания тока в проводнике; б — процесс генерирования ЭДС.

И так, особенность протекания j в проводнике (См. части а). и а.1) Схемы12) — как известно, у поверхности (а при больших напряжениях, и вовсе по поверхности) проводника протекает больше зарядов, чем внутри проводника. Далее внимательный читатель, поймёт более глубоко и в деталях, с чем это связано, а пока стоит только отметить, что это связано, опять же, с напряжённостью электрического поля, которая внутри проводника больше, а к поверхности меньше, так как поверхность проводника является границей сред, за которой нет, практически, ни какой внешней (для движущихся зарядов) напряжённости электрического поля, и собственная напряжённость электрического поля проводника свободно выходит за пределы границ (над поверхностью) проводника, не встречая сопротивления -отсюда и заряды испытывают, тем меньше напряжения на собственное электрическое поле, чем ближе к поверхности

2 — То есть когда цепь не допускает протекания зарядов.

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

проводника они двигаются3. Что же хотелось бы отметить по процессу генерирования ЭДС — возникновение ЭДС может осуществляться двумя основными принципами. Первый принцип — разделённый источник питания (ёмкостный потенциальный) — это когда источник питания имеет две отдельные части — одна с избытком зарядов и другая с дефицитом зарядов, которые не имеют прямой гальванической связи (например, конденсаторы, батареи, аккумуляторы и т.п.). Иными словами цепь с таким источником питания имеет уже заранее накопленную разность потенциала. Вторым принципом является сквозной динамический элемент — это когда источник питания создаёт ЭДС прямо сквозь себя (например, трансформаторы, индуктивные генераторы и другие элементы, в основе своей работы имеющие индуктивность). В такой цепи нет, заранее накопленной, разницы потенциала, а она генерируется во всей цепи, в реальном времени, прямо во время работы (Но, хочу отметить, что способность индуктивности генерировать сквозную напряжённость электрического поля, непосредственно сквозь себя, совсем ещё не гарантирует наличие тока в проводнике индуктивности).

Эти два принципа имеют очень разную схему инициирования упорядоченного движения зарядов в цепи. В случае «ёмкостного потенциального» всё просто — подключили разделённый источник питания (например, конденсатор) к нагрузке, и в цепи, прямо через нагрузку, с около световой скоростью построилось электрическое поле, что вызвало одновременное упорядоченное движение зарядов, одновременно во всей цепи, и продолжающееся до тех пор, пока в источнике питания не выровняется количество зарядов между частями, которые имели дефицит и избыток зарядов, до подключения нагрузки. А вот со вторым принципом всё намного интереснее — подключили сквозной источник питания к нагрузке, и в цепи, не просто через нагрузку, но уже и прямо через источник питания, с около световой скоростью построилось электрическое поле, и ток течёт уже прямо через источник питания. И если в первом случае цепь имеет условно разомкнутый характер4, то во втором случае — это абсолютно замкнутая в кольцо цепь. И заметьте — результат один, а пути получения результата абсолютно разные. Вот мы и подошли к согласованию всех противоречивых свойств, формирующих реальную картину работы в резонансе колебательных контуров открытого и закрытого: 1 — в резонансе, в закрытом Ц колебательном контуре, в «фазе тока», при E^0, течёт огромный ток, сопровождающийся нагревом свободных проводников и отсутствием нагрева проводника индуктивности; 2 -несмотря на то, что открытый колебательный контур — это разомкнутая цепь, не допускающая протекания в ней тока, тем не менее, в открытом колебательном контуре происходит колебательный процесс, а излучающая часть радиоантенны генерирует магнитное поле, но при отсутствии нагрева; 3 — скорость прохождения точки максимума амплитуды электрического потенциала по радиоантенне происходит с около световой скоростью. Ключевыми факторами здесь являются источник энергии в виде индуктивности и поведение движущихся зарядов тока в проводнике. Выводы:

5 — В закрытом колебательном контуре, в резонансе, индуктивность генерирует сначала, огромную напряжённость электрического поля, а затем, и огромный ток, что, в итоге инициирует возвратно поступательное колебательное движение огромного количества зарядов (огромного тока), а индуктивность работает в режиме, описанном в прошлой статье;

6 — В открытом колебательном контуре, в резонансе, индуктивность генерирует только огромную напряжённость электрического поля, что инициирует возвратно поступательное колебание огромной напряжённости электрического поля, а не зарядов;

7 — Отсутствие перехода огромной напряжённости электрического поля, генерируемой индуктивностью, в упорядоченное движение зарядов от атома к атому в открытом колебательном контуре, обусловлено отсутствием условно замкнутой цепи для свободного упорядоченного перемещения зарядов с одного конца индуктивности на другой (иными словами, цепь имеет полностью разомкнутый вид, а в разомкнутой цепи не может протекать ток);

8 — Наличие перехода напряжённости электрического поля, генерируемой индуктивностью, в упорядоченное движение зарядов от атома к атому в закрытом колебательном контуре, обусловлено наличием условно замкнутой цепи (где роль условного проводника играет ёмкость межобкладочного диэлектрика конденсатора) для упорядоченного перемещения зарядов с одного конца индуктивности на другой;

9 — Наличие, генерируемой индуктивностью, огромной напряжённости электрического поля в открытом колебательном контуре, приводит к появлению процесса смещения, относительно друг друга, электронных и протонных частей атомов, без их разъединения, к поверхности или от поверхности разрыва цепи открытого колебательного контура (например, конец излучающей части радиоантенны), как и процесс смещения электронных частей атомов, относительно протонных частей атомов, к поверхности проводника, в котором течёт ток!

10 — Несмотря на то, что в колебательных контурах, в резонансе, в проводнике индуктивности, большая часть напряжённостей электрического и магнитного полей имеет скомпенсированный вид, а не скомпенсированная часть напряжённостей электрического и магнитного полей в индуктивности ^0, индуктивность эта, тем не менее, магнитный поток, пусть даже и очень слабый, генерирует;

11 — Несмотря на то, что в открытом колебательном контуре, в резонансе, в проводнике индуктивности, отсутствует упорядоченное движение зарядов от атома к атому, индуктивность эта, тем не менее, магнитный поток, пусть даже и очень слабый, генерирует;

Подведя итог анализа колебательных контуров (открытого и закрытого), можно констатировать, что получены ответы на все основные вопросы, возникшие при рассмотрении данных процессов, и лишь один вопрос остался без ответа — Как же в открытом колебательном контуре, в резонансе, работает индуктивность и как в радиоантенне создаётся магнитный поток, если в ней не течёт ток? Вот мы и вышли на тот же самый вопрос о постоянных магнитах

3 — Поэтому не надо забывать, когда ток сравнивается с жидкостью, что основной поток зарядов в проводнике течёт у поверхности, а основной поток жидкости в трубе течёт в центре потока.

4 — Условно разомкнутый — потому, что в самом диэлектрике конденсатора, хоть и не сквозная, а поверхностная, но, всё таки, присутствует эмиссия зарядов.

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

и ферритовых сердечниках — Если всё говорит в пользу того, что магнитное поле, и в постоянном магните, и в ферритовом сердечнике, на самом деле генерируется не динамическим физическим процессом, а статическим физическим процессом, то что это за такой физический статический процесс, который является источником магнитного поля, и в постоянных магнитах, и в ферритовых сердечниках, а теперь ещё, и в открытом колебательном контуре? При этом, ещё, остался и старый вопрос, ответ на который, окончательно дополнит общую физическую картину мира магнитного поля — Почему в одном случае ток течёт с выделением тепла, а в другом — без выделения тепла? — и мы обязательно подробно рассмотрим его, но после того как будет сформулирована основная Физическая модель самого магнитного поля. Но, перед этим, давайте подведём очередной итог и сделаем ещё несколько выводов на основе прошлой статьи и всего, выше приведённого, логического анализа:

12 — Если ток может протекать в веществе без образования магнитного поля, то и магнитное поле может существовать без упорядоченного движения зарядов (электрического тока) в веществе;

13 — Магнитное поле образованно линейно упорядоченной напряжённостью электрического поля, а значит магнитное поле — ЭТО ОСОБАЯ ФОРМА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ;

14 — Линейно упорядоченная напряжённость электрического поля может существовать без упорядоченного движения зарядов (тока);

А теперь перейдём уже непосредственно к самой природе магнитного поля — Что это за удивительная физическая модель такая? Поскольку ток может протекать по проводнику, как без образования, так и с образованием магнитного поля вокруг этого проводника, то у нас остаётся только один стабильный фактор, который присутствует при течении

тока, и без магнитного поля, и с магнитным полем — это напряжённость электрического поля Е (При этом надо понимать, что напряжённость электрического поля внутри вещества, согласно свойству проводников, может существовать и без выраженной разности потенциала — проводник неспособен накапливать заряд так, как это способен делать диэлектрик, а способен лишь передавать заряды в виде непрерывной цепочки зарядов. Отсюда -присутствие напряжённости электрического поля в веществе, это далеко ещё не всегда означает наличие в нём,

тока). Именно напряжённость электрического поля Е поможет нам сформулировать основную физическую статическую модель процесса существования магнитного поля при отсутствии тока, но, так же, в этом нам дополнительно помогут ещё четыре «Необходимо»:

1 — Необходимо уяснить для себя, что ключевым фактором образования магнитного поля является напряжённость электрического поля Е;

2 — Необходимо рассмотреть процесс протекания тока на уровне масштаба атомов;

3 — Необходимо уяснить для себя, что если какие либо силы (и не важно, электрические, магнитные, механические, гравитационные или какие либо ещё. ) компенсируют друг друга, то они могут ни чем себя не проявлять, и может быть невозможным их, ни померить, ни зарегистрировать, ни, вообще, хоть как то обнаружить, и казалось бы, что их просто не существует, но надо понимать, что это субъективное впечатление — то есть, если силы скомпенсированы, то они часто не заметны для приборов, и, тем более для Ваших органов чувств, но при этом они существуют;

4 — Необходимо отказаться (хотя бы на время прочтения статьи) от динамической модели атома и принять модель атома со стационарным неподвижным электроном, причём, когда электрон является не точечной частицей, вращающейся вокруг ядра, но когда электрон является однородной, нединамической оболочкой вокруг ядра, которая имеет однородный потенциал, а так же, когда в любых, равноудалённых от ядра, точках электронной оболочки

потенциал одинаков, при отсутствии внешней напряжённости электрического поля Е ;

Именно напряжённость электрического поля является основополагающим фактором для образования магнитного поля, и здесь важно не зациклиться на глобальном отношении к этому фактору, а взглянуть на этот фактор в масштабе атомов. Если рассмотреть атом как электрическую систему, то он предстанет перед нами как электрическая система, состоящая в основном из двух частей — части положительного и части отрицательного потенциала. При этом, атом

является электрически нейтральным объектом, так как заряд электронной части «е » равен заряду позитронной части

«р+». Поэтому, если вспомнить про скомпенсированные силы, мы электрически его ни когда не сможем обнаружить — внешне он нейтрален, но, несмотря на это, внутри самого атома присутствуют колоссальные электрические силы, которые ни чем себя не проявляют и которые невозможно измерить, по, всё той же, причине -электрические силы внутри атома компенсируют друг друга и внешне, кажется, что их просто не существует. Рассмотрим электрически идеальный атом (далее по тексту — ЭИА. См. Схема.1 «Схема электрической векторной

скомпенсированной и однородной напряжённости внутреннего электрического поляЕен Электрически Идеального Атома — внешний вектор напряжённости внешнего электрического поля Етр отсутствует»), который состоит

только из одной электронной части «е » (электрона) и одной протонной части «р+ » (протона), в отсутствии внешней напряжённости электрического поля Е .

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Поместим ЭИА в пространство с векторно-однонаправленной напряжённостью внешнего электрического поля

i Не можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

Етр (Догадались к чему всё это? Да, это атом в проводнике, находящимся под действием разности потенциала.)(См. Схема.2«Схема электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего электрического поляЕ Электрически Идеального Атома — присутствуют внешние векторы

напряжённости внешнего электрического поля Енар »).

Что же произошло с нашим ЭИА? Ответ станет очевиден после сложения и вычитания проекций векторов напряжённости внешнего электрического поля Ешр и проекций векторов внутренней напряжённости электрического

поля Ет ЭИА. После нехитрых вычислений, станет очевидным то, что напряжённость5 внутреннего электрического

5 Величина напряжённости характеризуется расстоянием между электронной частью «е » и позитронной частью «р + » ЭИА. Большое расстояние между электронной частью «е » и позитронной частью «р+ » ЭИА — слабое взаимодействие электронной части «е » с позитронной частью «р + » ЭИА и слабая напряжённость внутреннего электрического поля Е ЭИА. Малое расстояние между электронной частью «е » и позитронной частью «р + » ЭИА — сильное взаимодействие электронной части «е » с позитронной частью «р + » ЭИА и большая напряжённость внутреннего электрического поля Ет ЭИА.

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

поля Ет внутри ЭИА, между электронной частью «е » и позитронной частью «р + », приобретёт неоднородный вид

(См. Схема 3«Распределение электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего Еен электрического поля Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего

электрического поляЕтр, на две области» и Схема 4«3Б-модель электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего электрического поля Еен Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля Енар в разрезе»).

Схема 4 «ЗВ-моделъ электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего Ет электрического поля Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля Енар, в разрезе»

При этом, возникновение неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля Евм, под действием напряжённости внешнего электрического поля Е будет сопровождаться деформацией и смещением электронной

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 ■ Октябрь

части «е » относительно позитронной части «р+». Почему очевидно, что напряжённость внутреннего электрического поля Еен внутри ЭИА, вдоль векторов напряжённости внешнего электрического поля Етр, между

электронной частью «е » и позитронной частью «р + », приобрела неоднородный вид? Возьмём две диаметрально противоположные равноудалённые от центра x ядра ЭИА точки так, что бы, соединяющая их прямая проходила через

центр x ядра ЭИА и давала нам на векторы внешнего электрического поля Е проекцию ^0 (См. Схема.3). Пусть это будут точки е и о. Проведём прямую h через центр x ядра ЭИА и выбранные точки е и о. Прямая h пересекает электронную часть «е » ЭИА в точках s и t, образуя отрезки sx и xt. Очевидно, что sx

между электронной частью «е » и позитронной частью «р + » по прямой h имеют разную величину — в любых двух пространственных точках, диаметрально противоположных, относительно центра ядра ЭИА, и равноудалённых,

от центра ядра ЭИА, напряжённость внутреннего электрического поляЕен ЭИА будет разной.

Вот, собственно, мы и подошли к природе магнитного поля — в любой плоскости, параллельной векторам напряжённости внешнего электрического поля Е , мы всегда будем иметь две области — «А» и «В» (См. Схему.3). Знакомьтесь, пожалуйста, уважаемые читатели — области «А» и «В» самые, что ни на есть, настоящие полюса магнитного поля — «Северный N» и «Южный S». Под действием напряжённости внешнего электрического поля Ешр, область «А» нашего ЭИА всегда будет иметь пространство низкой напряжённости внутреннего электрического поля Е , а область «В» нашего ЭИА всегда будет иметь пространство высокой напряжённости внутреннего

электрического поля Е , но самое интересное то, что, не смотря на полностью электрическую природу сил в

областях «А» и «В», невозможно влиять на эти области напряжённостью внешнего электрического поля Е , по отдельности — отдельно на область «А» и отдельно на область «В». Напряжённость внешнего электрического поля Етр всегда будет влиять одновременно и на область «А» и на область «В». Что нам даёт данная Физическая модель

в плане понимания других Физических процессов Электродинамики и Магнетизма? Да «сущие пустяки» — данная Физическая модель прояснила и помогла понять:

1 — Противодействие и содействие двух магнитных полей от разных источников магнитного поля;

2 — Физическую природу магнитного поля постоянного магнита;

3 — Физическую суть ферромагнетизма-парамагнетизма и диамагнетизма;

4 — Физическую суть сопротивления и проводимости вещества, а так же конечность скорости перемещения заряда в проводнике;

5 — Суть Физического процесса образования электромагнитной волны (далее по тексту — ЭМВ);

6 — Физическую суть теплового излучения проводника с током;

7 — Суть Физического процесса образования в ЭМВ плоскостей поляризации;

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 ■ Октябрь

Вот лишь малая толика той немалой части Физических процессов, которые до сих пор не имели внятного объяснения своей Физической природы на элементарном уровне. Но давайте по порядку. Итак, как в рамках новой Физической модели происходит взаимодействие двух магнитных полей от разных источников магнитного поля -проводников с током? Да, собственно, всё до ужаса просто. Как Вы уже поняли из новой Физической модели Магнитного поля, основным несущим стержнем магнитного поля является напряжённость внешнего6 электрического

поля Етр, и вот в этом и заключён весь ответ — источники магнитного поля отталкиваются, когда направление

напряжённости внешних электрических полей Е х и Е 2 направлены навстречу друг другу (См. Схему 5 «Схема взаимодействия двух противодействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»). В этом случае напряжённости внешнего электрического поля Е х в Проводнике 1, начинает

противодействовать напряжённость внешнего электрического поля Е т 2, которая, по сути, является

продолжением напряжённости внешнего электрического поля Е 2 в Проводнике 2 . При этом, естественно, при

сближении этих проводников друг с другом, происходит компенсация большей части напряжённостей внешних электрических полей и напряжённостей внутренних электрических полей атомов обоих проводников, и вдоль векторов напряжённости внешних электрических полей, напряжённости внутренних электрических полей атомов обоих проводников начинают стремиться обратно от неоднородного к однородному состоянию, с одновременным,

соответственно, ослаблением магнитного поля обоих проводников — теперь электронные части «е » атомов обоих проводников деформированы, относительно центров ядер своих атомов, в обе стороны (именно это и произошло с проводниками в экспериментах, описанных в предыдущей статье).

Несмотря на то, что напряжённости внешних электрических полей обоих проводников не могут скомпенсироваться полностью (для этого оба проводника должны полностью совместиться в пространстве, что в реальности не возможно), и будут сохраняться на очень небольшом уровне, но, тем не менее, благодаря

двухсторонней деформации электронной части «е » атомов обоих проводников, связь электрона с атомом будет находиться, так же, на очень небольшом уровне (по сути — это есть физическая суть омического сопротивления, которая более подробно будет описана ниже. ) — электрическое сопротивление будет очень и очень небольшим -достаточным, что бы даже при очень низкой напряжённости внешнего электрического поля обеспечить стабильный упорядоченный поток зарядов — прошу любить и жаловать — так выглядит Физический принцип сверхпроводимости.

6 Внешней напряжённость электрического поля Етр является по отношению к напряжённости внутреннего электрического поля Ет атома.

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Несмотря на то, что в данной ситуации магнитное поле почти не наблюдается, тем не менее, оно вполне благополучно осталось существовать вокруг проводников, но теперь оно имеет скомпенсированный вид, благодаря чему его невозможно стало наблюдать и обнаружить по прямым признакам, обнаружить его можно только по косвенным признакам — например, одним из таких признаков является потеря насыщаемости сердечников в зоне действия данного скомпенсированного («невидимого») магнитного поля — они попросту превращаются в бесполезную «деревяшку», не способную проводить и усиливать магнитный поток. Хочется добавить, что именно в состоянии, показанном на Схеме 5, находятся атомы кристаллической решётки в районе полюсов (точек входа и выхода силовых магнитных линий) не только постоянного магнита, но и ядра нашей Земли, и именно из-за этого состояния, магнитное поле у полюсов такое слабое.

Когда направление напряжённости внешних электрических полей Е у и Е 2 направлены в одну сторону,

источники магнитного поля притягиваются друг к другу (См. Схему 6 «Схема взаимодействия двух содействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»).

В этом случае напряжённости внешнего электрического поля Е х в Проводнике 1, начинает помогать и содействовать напряжённость внешнего электрического поля Есод 2, которая, по сути, является продолжением

напряжённости внешнего электрического поля Е 2 в Проводнике 2 . При этом, естественно, при сближении этих

проводников друг с другом, происходит дальнейшая раскомпенсация напряжённостей внешних электрических полей и напряжённостей внутренних электрических полей атомов обоих проводников, и вдоль векторов напряжённости внешних электрических полей, напряжённости внешних электрических полей и напряжённости внутренних электрических полей атомов обоих проводников начинают становиться ещё более неоднородными, с одновременным,

соответственно, усилением общего магнитного поля обоих проводников — теперь электронные части «е » атомов обоих проводников деформированы ещё больше, относительно центров ядер своих атомов, в одну сторону — связь

электронных частей «е » с позитронными частями «р » в атомах усилилась — омическое сопротивление также увеличилось.

Далее — магнитное поле постоянного магнита. Новая Физическая модель дополняется возможностью фиксации, в материале постоянного магнита, смещённой электронной части «е » атома с соседним атомом, а смещённой электронной части «е » соседнего атома, со следующим соседним атомом, и так деле, по замкнутому кольцу. В итоге получается замкнутая цепочка смещённых электронных частей «е » соседних атомов, и, соответственно, с замкнутой по цепочке напряжённостью внешнего электрического поля Етр , которое не имеет, ни начала, ни конца (См. Схема 7

«Схема построения замкнутой цепочки смещённых электронных частей «е » атомов и сцепления этих

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

электронных частей «е » с соседними атомами, с образованием замкнутой напряжённости внешнего электрического поля Енар »).

И если с Физикой магнитного поля постоянного магнита всё стало понятно, то остаётся вопрос — Как же

фиксируется такая замкнутая цепочка сцепленных смещённых электронных частей «е » атомов с соседними атомами? Здесь ни чего нового я Вам не сообщу, всё по классике — механическим упорядочиванием кристаллической структуры. Кристаллическая решётка перестраивается таким образом, что происходит однонаправленная

упорядоченная деформация части атомов, а именно деформация электронных частей «е » атомов. Конечно, произвести такое перестроение очень не просто — необходимо приложить очень не малую энергию, но это уже вопрос

технологии. При поломке постоянного магнита замыкание напряжённости внешнего электрического поля Ешр

(в кристаллической решётке материала постоянного магнита) перестраивается в новый замкнутый контур (напряжённость внешнего электрического поля Е не может направляться сама против себя — в

противоположную сторону), что, к сожалению, происходит с прокладыванием недостающей части контура Етр в

неупорядоченной части кристаллической решётки материала постоянного магнита, в результате чего, происходит существенное ослабление магнитного поля (ввиду плохой пропускной способности неупорядоченной части

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

кристаллической решётки материала постоянного магнита, для пропускания Ешр). Осталось добавить, что,

несмотря на полностью электрическую Физическую природу магнитного поля, самым важным условием сохранения магнитного поля в постоянном магните является обеспечение механической целостности кристаллической структуры материала постоянного магнита. Хочется, напоследок данной темы, привести ещё два сверх-аргумента против гипотезы токового происхождения магнитного поля в постоянном магните. Первым важным сверх -аргументом против гипотезы токового происхождения магнитного поля в постоянном магните является такое удивительное явление в технологии обработки металла давлением (ОМД), как «Нагартовка» — приобретение металлом после ОМД намагниченности. Ну какое, простите, там может быть токовое происхождение магнитного поля — какие в прокатных валках, в матрицах прессов или в фильерах могут быть ток или магнитное поле — нет там ни тока ни магнитного поля(!), и ни когда и в помине не было(!), а металл намагничивается. А всё, оказывается, очень просто — при ОМД металл получает однонаправленную упорядоченную деформацию атомов, схожую с доменным упорядочиванием при намагничивании, и в результате рождается магнитное поле, исключительно, механического происхождения, но не электрического или магнитного происхождения. Ну а второй сверх-аргумент — это движение заряда в вакууме (например, Электронно Лучевая Трубка), который наглядно показывает прямое взаимодействие электрического поля перемещаемого заряда с магнитным полем отклоняющих обмоток, что НАПРЯМУЮ говорит, либо о МАГНИТНОЙ природе электрического поля перемещаемого в вакууме заряда, либо об ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ природе магнитного поля отклоняющих обмоток, или что бы не отвлекаться терминами «ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ» и «МАГНИТНОЙ», скажем просто — Поле перемещаемого в вакууме заряда и поле отклоняющих обмоток имеют ОДНУ Физическую природу. Это невозможно не заметить. Далее мы ещё раз убедимся в том, что магнитное поле и электрическое поле имеют одну Физическую природу на примере Электромагнитной Волны.

Теперь о Физической сути ферромагнетизма-парамагнетизма и диамагнетизма. И здесь тоже всё элементарно, но для начала хочу развеять один миф о диамагнетиках — Среди многих Физиков бытует заблуждение, что при взаимодействии диамагнетика с внешним магнитным полем в нём (диамагнетике) возникает магнитный поток, встречный (то есть — отталкивающий) внешнему магнитному потоку — это, разумеется, не так. Как это доказать? Да очень просто — если бы при взаимодействии диамагнетика с внешним магнитным полем в нём (диамагнетике) возникал магнитный поток встречный (то есть — отталкивающий) внешнему магнитному потоку, то при попытке переменным током в проводнике из парамагнетика или ферромагнетика (например, из Алюминия [Al] или Железа [Fe]), навести ток в, параллельном ему проводнике из диамагнетика (например, из Серебра [Ag], Меди [Cu], Золота [Au]), в диамагнетике наводился бы ток, который имел бы направление, обратное направлению тока в парамагнетике (осциллограмма показала бы, что токи в проводниках текут в противофазе со сдвигом cosy в 180°). Но, как я не старался, не поверите(!), ну ни как не смог добиться, что бы проводник парамагнетика, в параллельном ему проводнике из диамагнетика, наводил бы индуцированный ток, направленный против направления индуцирующего тока. То-то была бы потеха, если бы в параллельных проводниках один проводник генерировал бы ток обратного направления в другом проводнике, но, к огромному счастью, этого не происходит. Итак, диамагнетизм — в рамках описанной Физической природы магнетизма объясняется элементарно, но сначала сформулируем основной признак диамагнетизма — это отталкивание от подводимого внешнего магнитного поля, но простите(!), это ещё не есть признак того, что в момент отталкивания в материале диамагнетика рождается магнитный поток противоположный подводимому внешнему магнитному потоку. А вот что же там происходит, мы сейчас увидим. Прежде всего, необходимо, хотя бы примерно, разделить диамагнетики на две группы — проводники и диэлектрики. Разница между ними заключена в наличии или отсутствии способности под действием изменяющегося внешнего магнитного поля образовывать упорядоченный поток зарядов (тока) от атома к атому, сонаправлено векторам однонаправленной

упорядоченной напряжённости подводимого внешнего электрического поля Е . Соответственно, диамагнетики-

диэлектрики не образуют ток, а диамагнетики-проводники образуют ток. Объединяет же их основной признак -отталкивание от внешнего магнитного поля. Для начала рассмотрим диамагнетик-диэлектрик и его единственное свойство — отталкивание от внешнего магнитного поля. Вся собака, здесь, зарыта в способности электронной части

«е » атома, под действием внешней напряжённости внешнего электрического поля Е , деформироваться и приобретать неоднородность напряжённости внутреннего электрического поля Еен между электронной частью «е » и позитронной частью «р+» атома диамагнетика. Сопротивление атома вещества данному процессу и есть проявление диамагнетизма. При этом электронная часть «е » атома диамагнетика, под действием Е , всё же

деформируется и приобретает неоднородность напряжённости внутреннего электрического поля Еен между

электронной частью «е » и позитронной частью «р + » атома диамагнетика. Любопытно здесь то, что данный процесс

имеет реактивное влияние на вещество-источник магнитного поля. Как это проявляется? Электронная часть «е » атома диамагнетика, деформируясь не просто сопротивляется своей деформации, но и, одновременно, способствует ослаблению и смещению (См. Схема 5) деформации атома вещества-источника магнитного поля, и некоторому

снижению неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля Еен атома вещества-источника

магнитного поля, что мы, в итоге, и видим в проявлении, либо зависания диамагнетика над источником магнитного поля, либо (в случае принудительного силового сближения диамагнетика с источником магнитного поля) ослаблении, в веществе-источнике, магнитного поля. Именно последний вариант можно наблюдать, если проводник, например, покрыть сплавом «Розе» или «Вуда» на основе «Висмута [Bi]» — сильного диамагнетика. Магнитное поле такого проводника будет всегда неадекватно (в меньшую сторону) величине проходящего по нему тока — то есть магнитное

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

поле будет беспрецедентно меньшим, чем должно было бы быть при данном токе. Теперь диамагнетик-проводник -влияние его на атом источника магнитного поля абсолютно такое же, как и у диамагнетика-диэлектрика, но при этом, ещё, и в общую картину взаимодействия диамагнетика и источника магнитного поля, вмешивается фактор малого сопротивления (хорошей электрической проводимости) диамагнетика-проводника. Как это отражается на взаимодействии диамагнетика-проводника и источника магнитного поля? Процесс этот вообще уникален. Дело в том,

что под воздействием внешнего магнитного поля Е , в диамагнетике-проводнике, конечно же, как и в

диамагнетике-диэлектрике, так же происходит деформация электронной части «е » атома, но с одним «небольшим»

отличием — электронная часть «е » атома диамагнетика-проводника, как правило, состоит не из малого массива электронов-оболочек (как у диамагнетика-диэлектрика), а из большого массива электронов-оболочек, окружающих одна другую (как Русская матрёшка). Как можно уже догадаться из всего выше написанного, при взаимодействии атома-источника магнитного поля с атомом диамагнетика-проводника, деформации будут подвергнуты все электроны-оболочки атома диамагнетика-проводника. Но почему, одновременно с деформацией атома диамагнетика-проводника, так же, происходит и упорядоченное перемещение самих электронов-оболочек от атома к атому, да притом, ещё, и только в момент приближения или отдаления источника магнитного поля (то есть, только при изменении напряжённости магнитного поля)? Всё очень просто — силы атома-источника магнитного поля, не могут

деформировать сразу всю электронную часть «е » атома диамагнетика-проводника в виде массива электронов-оболочек, образовав одновременно во всей электронной части «е » атома диамагнетика-проводника неоднородную напряжённость внутреннего электрического поля Евм. Вследствие этого, деформирующие силы атома-источника

магнитного поля, которые должны были бы распределиться по всему атому диамагнетика-проводника (а это, и все электроны-оболочки, и вся протонная часть), в начальный момент сближения источника магнитного поля и диамагнетика-проводника, успевают сосредоточиться только на крайнем электроне-оболочке атома диамагнетика-проводника. Не трудно, наверное, догадаться, что будет дальше? Конечно — деформирующие силы атома-источника магнитного поля просто сорвут внешний электрон-оболочку с атома диамагнетика-проводника. А пока, сорванный с

атома диамагнетика-проводника, электрон-оболочка будет переходить на соседний атом, электронная часть «е » атома диамагнетика-проводника, в виде массива оставшихся электронов-оболочек, благополучно перестроится и

деформируется под неоднородность электронной части «е » атома-источника магнитного поля. Если далее остановить сближение источника магнитного поля и диамагнетика-проводника, то процессы, и деформации

электронной части «е » атома-источника магнитного поля, и деформации электронной части «е » атома диамагнетика-проводника, и упорядоченного перемещения электронов-оболочек диамагнетика-проводника от атома к атому, прекратятся. Вот как всё просто — и ни каких чудес. По сравнению с диамагнетиками, атомы ферромагнетиков и парамагнетиков обладают меньшей (у парамагнетиков) и ^0 (у ферромагнетиков),

сопротивляемостью упорядоченной однонаправленной деформации электронных частей «е » своих атомов, под

действием внешней однонаправленной упорядоченной напряжённости внешнего электрического поля Етр атомов-

источников магнитного поля — то есть атомы парамагнетиков и ферромагнетиков могут умеренно легко (у парамагнетиков) или очень легко (у ферромагнетиков) деформироваться и приобретать неоднородность

напряжённости внутреннего электрического поля Евм между электронной частью «е » и позитронной частью «р + »

своих атомов. В заключение данной темы хочется написать ещё об одной важной особенности процесса взаимодействия диамагнетика с атомом-источником магнитного поля — при взаимодействии атома диамагнетика с

атомом-источником магнитного поля величина деформации электронной части «е » воздействуемого атома-

диамагнетика, соответствует не общей величине деформации электронной части «е » воздействующего атома-источника магнитного поля, а реактивной величине смещения-изменения (вызванной противодействием

диамагнетика-проводника) деформированной электронной части «е » атома-источника магнитного поля.

Электрические сопротивление и проводимость — это явления производные, всё той же, Физической модели электрической природы магнитного поля. Современная Физика поясняет, что причина электрического сопротивления

заключается в том, что электроны при своем движении испытывают соударения с ионами (атомами+) кристаллической решётки металла проводника, но не раскрывает элементарную суть данного явления. Давайте более

глубоко рассмотрим эти самые «соударения с ионами (атомами +) кристаллической решётки металла проводника». Как уже было написано выше появление в веществе упорядоченной однонаправленной напряжённости внешнего

i Не можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

электрического поля Ешр вызовет деформацию электронной части «е » атома вещества и возникновение

неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля Евм между электронной частью «е » и

позитронной частью «р+ » атома (См. Схема 3), и область «В» атома всегда будет иметь пространство высокой

напряжённости внутреннего электрического поля Евм между электронной частью «е » и позитронной частью «р + ».

Ну что ж, Уважаемые Читатели, знакомьтесь — высокая напряжённость внутреннего электрического поля Евм в

пространстве между электронной частью «е » и позитронной частью «р + » атома, в области «В» (См. Схема 3) и есть то самое электрическое сопротивление, которое препятствует перемещению заряда по проводнику, и которое прямо

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

зависит от Е . Иными словами, электрическое сопротивление — это сила связи электрона-оболочки с атомом. Естественно, что при возрастании напряжённости внешнего электрического поля Ешр , напряжённость внутреннего

электрического поля Ет (в пространстве между электронной частью «е » и позитронной частью «р + ») атома, в области «В» (См. Схема 3) тоже возрастает, а потому, пока в области «В» (См. Схема 3) напряжённость внутреннего электрического поля Ет атома будет высокой, то будет и высоким электрическое сопротивление проводника. Вопрос — Как снизить это электрическое сопротивление? Ответ — Путём снижения напряжённости внутреннего электрического поля Еен атома в области «В» (См. Схема 3), например, по схеме встречного магнитного потока

(См. Схема 5), обеспечив в данном виде режим самой обыкновенной сверхпроводимости, что было замечательно и наглядно продемонстрировано в экспериментах, описанных в прошлой статье. А что же с конечностью скорости перемещения заряда в веществе? А, вот потому она и конечна, и примерно постоянна, потому, что существует такое

свойство относительного разделения и распределения напряжённости внешнего электрического поля Е по атомам

и перемещаемым зарядам. Что такое свойство относительного разделения и распределения Ешр ? Это когда Е делится на две части: 1 Отделяющая часть — которая, преодолевая напряжённость внутреннего электрического поля Еен , а равно, и силы связи электрона-оболочки с атомом, производит отделение электрона-оболочки от атома; 2 Движущая часть — которая, преодолевая напряжённость электрического поля, между отделённым электроном -оболочкой и атомом, производит перемещение электрона-оболочки от атома к атому. Соответственно, Общая

напряжённость внешнего электрического поля Етр раскладывается на Отделяющую и Движущую части. Вот

потому классическими операторами регулирования (током и напряжением) невозможно изменить эту самую скорость. Поясняю на трёх вариантах:

А — «Увеличить ток, не увеличивая напряжения» — если увеличивать ток и не увеличивать напряжения, то общая Ешр будет и так мала, а её движущая часть просто раствориться и потеряется в большом количестве перемещаемых

зарядов при распределении Ешр по большому количеству перемещаемых зарядов. Результат — несмотря, на снижение

напряжённости внутреннего электрического поля Еен атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и снижения силы связи электрона-оболочки с атомом, получится много зарядов и мало электродвижущей силы. Получаем какое то отношение движущей части Етр к количеству перемещаемых зарядов, и какую то скорость перемещения зарядов;

Б — «Не увеличивать ток, а снизить напряжение» — да всё то же самое — общая Енар будет ещё меньше, а её движущая часть и вовсе станет микроскопической, и так же раствориться и потеряется в перемещаемых зарядах при распределении этой Е по перемещаемым зарядам, как и в варианте «А». Результат — несмотря, на снижение

напряжённости внутреннего электрического поля Е атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и снижения силы связи электрона-оболочки с атомом, получится опять много зарядов и мало электродвижущей силы. Скорость перемещаемых зарядов и отношение движущей части Е к количеству перемещаемых зарядов будут такие же, как в варианте «А»;

В — «Не увеличивать ток, но повысить напряжение» — Всё замечательно, но только высокая общая Енар увеличит

и напряжённость внутреннего электрического поля Еен атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и увеличит силы связи электрона-оболочки с атомом, ввиду чего, электрон-оболочку будет тяжело оторвать от атома. Результат -несмотря, на увеличение общей Е и небольшое количество перемещаемых зарядов, само перемещение зарядов

стало тяжёлым из-за увеличения напряжённости внутреннего электрического поля Е атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и увеличения силы связи электрона-оболочки с атомом, и хоть и получится мало зарядов, но большую часть Е будет составлять отделяющая часть, которая будет расходоваться не на увеличение скорости перемещения зарядов, а на преодоление сил связи электронов-оболочек с атомами, сама же движущая часть останется по-прежнему без изменения. Скорость перемещаемых зарядов и отношение движущей части Етр к

количеству перемещаемых зарядов будут такие же, как в варианте «А».

Физическая суть Электро-Магнитной Волны (ЭМВ). Вообще, ЭМВ очень уникальное Физическое явление. Давайте посмотрим, чем же уникальна ЭМВ в рамках Электродинамики и Магнетизма: 1 — В отличие от волн обыкновенного вещества, полупериоды ЭМВ имеют намагниченность, да ещё и разную магнитную полярность; 2 — ЭМВ обладает таким уникальным свойством, как поляризованное строение, то есть имеет две плоскости поляризации электрическую и магнитную; 3 — ЭМВ копирует и сохраняет в пространстве систему напряжённостей электрических полей кристаллической решётки атомов излучающей части радиоантенны (фантомную

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 ■ Октябрь

напряжённость) и с огромной скоростью распределено распространяет её (систему напряжённостей) в пространстве; 4 — Излучающее свойство радиоантенны эффективно, только если геометрическая длина излучающей части радиоантенны равна 1А или % полной длины X ЭМВ; — какой интересный набор удивительных качеств. Теперь, если взглянуть на все эти замечательные Физические процессы сквозь призму описанной Физической модели магнитного поля, то Физическая суть, этих удивительных Физических процессов, сразу станет перед нашими глазами как наяву, абсолютно понятной, ясной, чёткой, в виде простой пространственной системы векторных проекций напряжённости электрического поля. Но, давайте по порядку. Намагниченность полупериодов ЭМВ присутствует благодаря, всё, той же деформации атомов кристаллической решётки радиоантенны и приобретение, всё, той же

неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля Еен между электронной частью «е » и

позитронной частью «р + » атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, что, и в постоянном магните, и намагниченном ферритовом сердечнике, и в проводнике с током и т.п.. Причём, не надо быть семи пядей

во лбу, что бы понять, что раз в колебательном контуре присутствует переменная Е (а значит, и переменная

разность потенциала), то и полярность магнитного поля, естественно, тоже будет переменной. Вот у нас уже и появилась первая плоскость поляризации первой части ЭМВ — магнитной. Вообще, правильнее, магнитную составляющую ЭМВ, будет называть множеством параллельных друг другу, и вектору напряжённости внешнего

электрического поля Е , плоскостей поляризации. Почему так? Да всё очень просто — посмотрим на 3Б-модель

системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны (См. Схема 8«3Б-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны»).

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Какую бы, из показанных на Схеме 8, четырёх плоскостей «Сверху», «Спереди», «Плоскость 1» или «Плоскость 2» мы не взяли, на любой из них мы всегда будем видеть такую же систему проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, как на Схеме 9 (См. Схема 9 «Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Спереди «»), где, для примера, показана система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны спроецированных на плоскость «Спереди» (См. Схему 8).

Теперь найдём вторую плоскость поляризации второй составляющей ЭМВ — электрической. Тут всё ещё проще. Для начала надо вспомнить, что два вектора не влияют друг на друга и не взаимодействуют друг с другом, являясь только перпендикулярными, относительно друг друга в пространстве. Посмотрев на Схему 8 и Схему 9 не надо быть гением, что бы увидеть, что только одно множество плоскостей является перпендикулярным, относительно множества всех плоскостей поляризации магнитной части ЭМВ — вот оно показано на Схеме 10«3Б-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны».

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Какую бы, из показанных на Схеме 10, пяти плоскостей «Справа», «Плоскость 3», «Плоскость 4», «Плоскость 5» или «Плоскость 6» мы не взяли, на любой из них мы всегда будем видеть такую же систему проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, как на Схеме 11 (См. Схема 11«Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа ”»), где, для примера, показа система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны спроецированных на плоскость «Справа» (См. Схему 10).

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Направление напряжённости наружного электрического

излучающая часть радиоантенны

система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации ‘‘Справа ’’(См. Схему 10)

атом кристаллической решётки излучающей части радиоантенны

Направление напряжённости наружного электрического

Схема 11 Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристагзическойрешётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа”» (См. Схему 10)»

Как видно из Схемы11, система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа” (См. Схему 10) имеет однородную электрическую напряжённость, абсолютно идентичную напряжённости электрического поля точечного единичного заряда — представляю Вам вторую плоскость поляризации второй составляющей ЭМВ — электрической. Зависимость эффективности излучающей способности радиоантенны от привязки геометрической длины излучающей части радиоантенны к % или % полной длины X ЭМВ, связана, исключительно^), с особенностью протекания тока в проводнике и особенностью работы открытого колебательного контура, которые были описаны выше. Повторим их вкратце: 1 — у поверхности проводника (а при больших напряжениях, и вовсе по поверхности проводника) протекает больше зарядов, чем внутри проводника; 2 — в открытом колебательном контуре происходит колебание огромной напряжённости электрического поля, а не зарядов; На Схеме 12«Распределение, поведение и преобразование напряжённости электрического поля» показано: а). и а.1) — как в разных плоскостях и областях проводника с током,

под действием Ешр и Е 7, происходит распределение общей напряжённости электрического поля Еоб 8. При этом, деформация атомов этого проводника происходит в плоскости ^ вектору Ешр, под действием Е , а в

плоскости | вектору Етр, под действием самой Е ; б). — как, в процесс открытого колебательного контура, будет преобразован процесс [показанный в частях а). и а.1) Схемы 12] деформации атомов в проводнике с током под действием Е , путём включения в него индуктивности L (процесс деформации атомов станет упорядоченным

однонаправленным), а так же, результат удовлетворения условия соответствия длины излучающей части радиоантенны % длины X ЭМВ; в). — результат неудовлетворения условия соответствия длины излучающей части радиоантенны % X длины ЭМВ при той же длине X ЭМВ, что и в «в).», когда длина излучающей части радиоантенны равна не %, а % длины X ЭМВ;

7 — Сумма напряжённостей электрических полей перемещающихся зарядов, то есть зарядов, покинувших одни атомы, и ещё не прибывших в другие атомы.

8 — Векторная сумма Етр и Е .

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Как видно из Схемы 12 «в).», в случае совпадения геометрической длины излучающей части радиоантенны с lA X или с полной X длины ЭМВ, точка max Е в излучающей части радиоантенны окажется далеко от края (конца)

излучающей части радиоантенны и атомам, в этой точке, не куда будет вытеснить, под действием Ешр, свои

электрические поля вместе со своими электронными частями «е », а, следовательно, электронные части «е » атомов

кристаллической решётки излучающей части радиоантенны не смогут деформироваться, соответственно, электронные

части «е » и протонные части «р » не смогут однонаправлено и упорядоченно сместиться относительно друг друга,

а, значит, и не смогут образовать неоднородность напряжённости электрического поля Е между электронными

частями «е » и протонными частями «р » атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, в то время как, если геометрическая длина излучающей части радиоантенны будет соответствовать % X или % X длины ЭМВ (вариант «б).»), то точка max напряжённости электрического поля в излучающей части радиоантенны окажется как раз на краю (конце) излучающей части радиоантенны и атомам, в этой точке, будет легко вытеснить, под

действием Ешр , свои электрические поля вместе со своими электронными частями «е », во внешнее пространство,

прямо за пределы излучающей части антенны, а значит, электронные части «е » атомов кристаллической решётки

излучающей части радиоантенны смогут свободно деформироваться, соответственно, электронные части «е » и

протонные части «р » смогут однонаправлено и упорядоченно сместиться относительно друг друга, и смогут

образовать неоднородность напряжённости электрического поля Еен между электронными частями «е » и

протонными частями «р+» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны. Скорость распространения ЭМВ зависит от скорости распространения напряжённости электрического поля в веществе колебательного контура (ну и от среды распространения, конечно же, куда же от неё деться. ).

Копирование, сохранение и передача в пространстве системы напряжённостей электрических полей кристаллической решётки атомов излучающей части радиоантенны (фантомной напряжённости) связанно с очень сложными Физическими процессами и свойствами Тёмной материи и Тёмной энергии, единственно, что пока достаточно знать, так это то, что данные удивительные Физические механизмы работают не только в ЭМВ, но и во всех остальных продольных волновых колебательных процессах, таких, как, например звуковая волна и др. Ну и напоследок — тепловая работа проводника с током. Теперь у нас есть всё для полного понимания этого процесса, и для этого нужно обратить внимание на то, что в одном случае именно генерация магнитного поля сопряжена с выделением тепла, а в другом случае та же генерация магнитного поля происходит без выделения тепла. А что это за условие такое загадочное? А вот если внимательно всё проанализировать и хорошенько подумать, то внимательный читатель сможет найти только одно такое условие, которое присутствует в цепи с реальным током, и которого нет в постоянном магните, в ферритовом сердечнике, в открытом колебательном контуре — это реальный переход заряда с одного атома на другой. Именно переход заряда с атома на атом в проводнике, при упорядоченном движении под действием разности потенциала генерирует магнитное поле одновременно с нагревом, и именно при отсутствии выраженной разности потенциала (а, следовательно, и при отсутствии перехода огромного числа зарядов с атома на атом в упорядоченном движении) в постоянном магните, в ферритовом сердечнике, в открытом колебательном контуре магнитное поле генерируется уже без нагрева. Далее — всё сплошная элементарщина и ни каких чудес, сложностей и тумана. Сначала надо осознать, что такое тепло, которое проводник излучает при протекании по нему тока. Для большинства обывателей тепло — это просто то, что греет. На самом же деле, тепло — это не просто то, что греет, а это, в первую очередь, электромагнитное излучение, такое же, как свет, гамма лучи, Wi-Fi, GSM связь, радиоинтерфейс радиоуправляемой игрушки и т.д. А коль тепло проводника с током — это ни что иное, как простое электромагнитное излучение, то форма его передачи — это элементарная Электромагнитная Волна (ЭМВ), которая в данной статье уже описана вдоль и поперёк. Ну и что бы постичь Физику образования проводником с током тепловой ЭМВ, то достаточно мысленно уменьшить размер излучающей части обычной радиоантенны до размера атома проводника, и понять, что общий тепловой поток ЭМВ складывается из микро-потоков ЭМВ излучаемых отдельными микро-радиоантеннами в виде отдельных атомов проводника. При этом, весь микро-колебательный контур представлен системой «перемещающийся электрон-оболочка»+«посещаемый или покидаемый им атом», а генерация ЭМВ обусловлена последовательным переключением электрической связи движущегося электрона-оболочки с атомами, по которым он перемещается — то есть переменное колебание неоднородной напряжённости электрического

поля Е происходит когда электрическое поле электрона-оболочки имело связь с одним атомом (одна полярность), а затем при переходе на следующий атом перестроило связь с другим атомом (другая полярность) и получается, что неоднородная напряжённость электрического поля Е одного отдельно взятого электрона-оболочки, попеременно

оказывается то перед ним, то за ним, по ходу его движения. Вот так невероятное количество, перемещающихся с атома на атом электронов-оболочек, работает как гигантский радиоинтерферометр в режиме отправки сигнала в виде длинноволнового ИК-сигнала, и, ввиду того, что все заряды совершают переход с атома на атом практически с идеальной синхронностью и одновременностью, то каждый атом, при этом, излучает с относительной синхронностью

с другими атомами, потому интерференционное продольное (|| вектору Енар , так как вектору Етр, естественно,

компенсируется) затухание ИК-излучения, практически, отсутствует. Ну и в конце некоторые внимательные читатели зададут каверзный вопрос — Если тепловое излучение проводника с током связанно с переменным колебанием магнитного поля каждой, отдельно взятой связки, «перемещаемый электрон»+«посещаемый или покидаемый им

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

атом», то почему при постоянном токе общее магнитное поле проводника с током носит постоянный, а не переменный характер, откуда же такое противоречие? Да, собственно, нет тут ни какого противоречия, всё просто до безобразия — большинство материалов, используемых в качестве проводников, имеют строение атомов своей

кристаллической решётки с многослойной электронной частью «е » (В виде Русской Матрёшки, как я уже писал выше, когда один электрон-оболочка покрывает другой, и так, образуя, много слоёв электронов-оболочек вокруг ядра атома) — так перемещается то, как правило, только один, внешний электрон-оболочка, а остальные электроны-

оболочки остальной электронной части «е » атома проводника, остаются деформированными неподвижными и

сохраняют неоднородность напряжённости электрического поля Еен между собой и ядром атома кристаллической

решётки проводника под действием Е (См. Схема 13«Картина источников переменной составляющей

магнитного поля и источников постоянной составляющей магнитного поля»). Вот таким, будет мой простой ответ -перемещаемые электроны-оболочки являются источником переменной напряжённости неоднородного электрического

поля Е (то есть, источниками переменного магнитного поля) и, следовательно, источником ЭМВ ИК-излучения, а остальное большинство электронов-оболочек остаётся деформированным, неподвижным, сохраняет постоянной напряжённость неоднородного электрического поля Еен и является источниками постоянного магнитного поля. На

Схеме 13 наглядно показано, какие электроны-оболочки, под действием Етр, остаются деформированными неподвижными и сохраняют постоянную напряжённость неоднородного электрического поля Е между собой и ядром своего атома, а какие, под действием Ешр , перемещаясь от атома к атому, за счёт переменной электрической

связи с этими атомами, меняют направление напряжённости неоднородного электрического поля Еен (между собой и

атомами по которым они перемещаются) и являются источником переменного магнитного поля и ЭМВ ИК-излучения. На Схеме 13 под цифрами 1, 2, 3 и 4 показано 4 основных состояния атомов кристаллической решётки проводника с током:

1 — Под действием Е у атомов деформируется электронная часть «е » — в атомах образуется

однонаправленная упорядоченная напряжённость неоднородного электрического поля Е между электронами-

оболочками и ядерными частями;

2 — Произошло отделение наружного электрона-оболочки от атома и Евм, этого электрона-оболочки, поменяло

направление в сторону атома, к которому двигается этот электрон-оболочка — магнитное поле связки «движущийся электрон+атом» поменяло полярность;

3 — Движущийся электрон-оболочка соединяется с атомом, к которому он двигался;

4 — Атом с движущимся электроном полностью соединились, и, под действием Етр , направление напряжённости

i Не можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

неоднородного электрического поля Е опять поменялось, вернувшись в начальное состояние — магнитное поле

связки «движущийся электрон+атом» тоже поменяло полярность в исходное положение; Далее, всё с начала, начиная с номера 1. Состояния 2 и 4 основные компоненты, генерирующие ЭМВ ИК-излучения — теплового излучения проводника с током. Единственное интересное, что можно тут добавить, так это то, что, теоретически, возможно протекание тока без образования магнитного потока, но при этом с тепловым излучением или без него. Для этого, атомы материала такого проводника должны иметь только один электрон — вот тогда заряды могут перемещаться, не образуя магнитный поток, а при описанных, в прошлой статье, условиях, ещё и иметь режим сверхпроводимости и даже не излучать ЭМВ ИК-излучения.

Международный научно-исследовательский журнал ■ № 9(40) ■ Часть 3 • Октябрь

Следующая статья будет целиком посвящена индуктивности.

Необходима помощь для продолжения дальнейших исследований (+79085883924).

1. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов. — М., 2006. — 560 с.

1. Trofimova T. I. Kurs fiziki: ucheb. posobie — M., 2006. — 560 S.

Природа электромагнитных волн

Практически всё, что мы знаем о космосе (и микромире), известно нам благодаря электромагнитному излучению, то есть колебаниям электрического и магнитного полей, которые распространяются в вакууме со скоростью света. Собственно, свет — это и есть особый вид электромагнитных волн, воспринимаемый человеческим глазом.

Точное описание электромагнитных волн и их распространения дают уравнения Максвелла. Однако качественно этот процесс можно объяснить без всякой математики. Возьмем покоящийся электрон — почти точечный отрицательный электрический заряд. Вокруг себя он создает электростатическое поле, которое влияет на другие заряды. На отрицательные заряды действует сила отталкивания, на положительные — сила притяжения, причем все эти силы направлены строго по радиусам, идущим от нашего электрона. С расстоянием влияние электрона на другие заряды ослабевает, но никогда не падает до нуля. Иначе говоря, во всем бесконечном пространстве вокруг себя электрон создает радиальное силовое поле (это верно лишь для электрона, который вечно покоится в одной точке).

Допустим, некая сила (не будем уточнять ее природу) неожиданно нарушила покой электрона и заставила его сдвинуться немного в сторону. Теперь силовые линии должны расходиться из нового центра, куда переместился электрон. Но электрическое поле, окружающее заряд, мгновенно перестроиться не может. На достаточно большом расстоянии силовые линии еще долго будут указывать на первоначальное местоположение заряда. Так будет до тех пор, пока не подойдет волна перестройки электрического поля, которая распространяется со скоростью света. Это и есть электромагнитная волна, а ее скорость есть фундаментальное свойство пространства в нашей Вселенной. Конечно, это описание крайне упрощено, а кое-что в нем даже просто неверно, но оно дает первое впечатление о том, как распространяются электромагнитные волны.

Неверно же в этом описании вот что. Описанный процесс на самом деле не является волной, то есть распространяющимся периодическим колебательным процессом. Распространение у нас есть, а вот колебаний нет. Но этот недостаток очень легко поправить. Заставим ту же силу, которая вывела электрон из первоначального положения, сразу же вернуть его на место. Тогда за первой перестройкой радиального электрического поля сразу последует вторая, восстанавливающая исходное положение дел. Пусть теперь электрон периодически повторяет это движение, и тогда по радиальным силовым линиям электрического поля во все стороны побегут настоящие волны. Эта картина уже много лучше первой. Впрочем, она тоже не вполне верна — волны получаются чисто электрическими, а не электромагнитными.

Тут самое время вспомнить о законе электромагнитной индукции: изменяющееся электрическое поле порождает магнитное, а изменяющееся магнитное — электрическое. Эти два поля как бы сцеплены друг с другом. Как только мы создаем волнообразное изменение электрического поля, так сразу же к нему добавляется и магнитная волна. Разделить эту пару волн невозможно — это единое электромагнитное явление.

Можно и дальше уточнять описание, постепенно избавляясь от неточностей и грубых приближений. Если довести это дело до конца, мы как раз и получим уже упомянутые уравнения Максвелла. Но давайте остановимся на полпути, потому что для нас пока важно лишь качественное понимание вопроса, а все основные моменты уже ясны из нашей модели. Главный из них — независимость распространения электромагнитной волны от ее источника.

В самом деле, волны электрического и магнитного полей, хотя и возникли благодаря колебаниям заряда, но вдали от него распространяются совершенно самостоятельно. Что бы ни случилось с зарядом-источником, сигнал об этом не догонит уходящую электромагнитную волну — ведь он будет распространяться не быстрее света. Это позволяет нам рассматривать электромагнитные волны как самостоятельные физические явления наряду с зарядами, которые их порождают.

Явление электромагнитной индукции

С момента открытия связи магнитного поля с током (это следствие симметрии законов природы) делались многочисленные попытки получить электрический ток с помощью магнитного поля. Задача была решена английским физиком М. Фарадеем в 1831 году. Американский физик Д. Генри (1797 – 1878) открыл электромагнитную индукцию независимо от Фарадея, но опоздал с публикацией. Позже он откроет явление самоиндукции, которое мы рассмотрим позже.

Это явление заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока, охватываемым этим контуром, возникает электрический ток.

Этот ток был назван индукционным.

Ф арадей обнаружил, что индукционный ток можно вызвать двумя различными способами. Рассмотрим их.

Если поток вектора магнитной индукции Ф, пронизывающий замкнутый проводящий контур, изменяется, то в контуре возникает электрический ток. При этом само явление совершенно не зависит от способа изменения магнитного потока. Можно изменять магнитную индукцию B, ток I, площадь контура dS.

Движущиеся электрические заряды (ток) создают магнитное поле. Движущееся (переменное) магнитное поле создает (вихревое) электрическое поле, вызывающее движение зарядов (ток).

Для каждого направления поля Фарадей указывал направление индукционного тока. В 1833 году профессор Петербургского университета Э.Х. Ленц установил общее правило нахождения индукционного тока.

Индукционный ток всегда направлен так, что магнитное поле этого тока препятствует изменению магнитного потока, вызвавшего индукционный ток (правило Ленца).

Заполнение всего пространства однородным магнетиком приводит при прочих равных условиях к увеличению индукционного тока в  раз. Это подтверждает то, что, индукционный ток обусловлен изменением не потока вектора напряжённости магнитного поля , а изменением потока вектора магнитной индукции .

Электродвижущая сила индукции (э.Д.С. Индукции)

Появление индукционного тока означает, что при изменении магнитного потока в контуре возникает э.д.с. индукции. Вспомним, что магнитным потоком называется поток вектора магнитной индукции.

Запишем связь между э.д.с. _i и скоростью изменения магнитного потока . Опыт показывает, что возникающая в контуре э.д.с. индукции _i пропорциональна скорости изменения магнитного потока через контур, т.е. пропорциональна производной . В системе СИ этот экспериментальный результат выражается формулой:

Э то соотношение представляет собой закон электромагнитной индукции. Поскольку впервые количественный закон электромагнитной индукции сформулировал Фарадей, приведенную формулу еще называют законом Фарадея. Из формулы видно, что э.д.с. индукции _i и производная имеют противоположные знаки. Знак магнитного потока связан с выбором нормали к поверхности , ограниченной рассматриваемым контуром, а знак э.д.с. индукции _i – с выбором положительного направления обхода контура. Как и прежде, положительное направление обхода контура связано с направлением положительной нормали правилом правого винта. Поэтому, произвольно выбирая направление нормали, мы выбираем как знак потока , так и знак (направление) э.д.с. индукции _i . Таким образом, положительные направления задаются правилом правого винта, а величины и _i имеют противоположные знаки. Приведем несколько формулировок закона электромагнитной индукции.

Какова бы ни была причина изменения потока магнитной индукции, охватываемого замкнутым проводящим контуром, возникающая в контуре э.д.с. определяется формулой

э.д.с. электромагнитной индукции в контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Величина (модуль) э.д.с. индукции _i не зависит от способа изменения магнитного потока.

З акон электромагнитной индукции может быть получен непосредственно из закона сохранения энергии. Рассмотрим проводник с током , который является частью контура и может свободно перемещаться так, как это показано на рисунке. Контур помещен в однородное магнитное поле, перпендикулярное его плоскости. На проводник с током в магнитном поле действует сила Ампера . Под действием этой силы проводник перемещается на отрезок . Сила Ампера производит работу ( – пересеченный проводником магнитный поток).

Закон сохранения энергии для рассматриваемой системы можно сформулировать так: работа источника тока за время будет складываться из работы на джоулеву теплоту и работы на перемещение проводника в магнитном поле:

где – полное сопротивление контура, – э.д.с. источника тока.

Разделим обе части получившегося выражения на . В итоге получим

В этой формуле – есть ни что иное, как закон Фарадея.

Единицей магнитного потока является вебер (Вб). В соответствии с законом электромагнитной индукции поток в 1 Вб это поток через поверхность в 1м 2 , которая пересекается нормальными к ней линиями магнитного поля с индукцией , равной 1 Тл. При скорости изменения потока, равной 1 Вб/с, в контуре индуцируется э.д.с., равная 1 Вольту.

Индукционный ток всегда направлен так, чтобы своим магнитным полем противодействовать изменению начального магнитного поля.

Н аправление индукционного тока и направление dФ/dt – связаны правилом левого винта.

Пусть замкнутый контур, в котором индуцируется э.д.с., состоит не из одного, а из витков (например, соленоид). Витки соленоида соединены последовательно, э.д.с. индуцируется в каждом из витков. Полная э.д.с. _i будет складываться из э.д.с., индуцированных в каждом витке:

Величину (пси) называют потокосцеплением или полным магнитным потоком.

Если магнитный поток, охватываемый каждым витком, одинаков и равен , то полный поток равен

ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЧАСТЬ 1. ПРИРОДА СИЛ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. НОЫЙ ВЗГЛЯД: ЛОРЕНЦ ИЛИ ЛАРМОР? Текст научной статьи по специальности «Физика»

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ / ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ / ВИХРЬ ВСЕПРОНИКАЮЩЕЙ СРЕДЫ / ЗАКОНЫ АМПЕРА / ЛОРЕНЦА / ЛАРМОРОВСКАЯ ПРЕЦЕССИЯ / СПИН / ЗАРЯД / ОРБИТАЛЬ / МОДЕЛЬ ЭЛЕКТРОНА / ЭФИР / ПОДЪЕМНАЯ СИЛА / ДУАЛИЗМ ЧАСТИЦ / ИНДУКЦИЯ / МАГНИТНЫЙ ПОТОК / КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ПОТОКА / ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

Аннотация научной статьи по физике, автор научной работы — Ильченко Дмитрий Владиславович, Ильченко Леонид Иванович

На основе предложенной модели орбитального вращения электрона показана несостоятельность современного представления об электромагнитной индукции (ЭМИ) и электрическом токе , предлагается его новая модель. Новая модель объясняет закономерность взаимосвязи вихревого магнитного поля и проходящего по проводнику тока. Раскрывая природу сил Лоренца, Ампера, разрешается их парадокс: «работа не совершается, но энергия увеличивается». Уточняется ошибочность принятой формулы прецессии Лармора и предлагается новая. Показано, что процесс ЭМИ может быть разделен на два этапа, причем, на первом этапе за счет прецессии Лармора под влиянием внешнего магнитного поля происходит увеличение кинетической энергии электронов проводимости. Показано, что электрический ток возникает на втором этапе при пересечении проводником силовых линий внешнего магнитного поля за счет кинетической энергии, накопленной на первом этапе. Сила Лоренца при этом приписываемую ей роль не выполняет. Предложено дополнить уравнение Максвелла-Фарадея значением исходного магнитного поля , что более точно отражает закономерности ЭМИ.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

ELECTRODYNAMICS. PART 1. THE NATURE OF ELECTROMAGNETIC INDUCTION FORCES. NEW LOOK: LORENZ OR LARMORE?

On the basis of the proposed model of the orbital rotation of the electron, the inconsistency of the modern concept of electromagnetic induction (EMI) and electric current is shown, its new model is proposed. The new model explains the relationship between the vortex magnetic field and the current passing through the conductor. Revealing the nature of the forces of Lorentz, Ampere, their paradox is resolved: «the work is not done, but the energy increases.» The erroneousness of the accepted Larmor precession formula is clarified and a new one is proposed. It is shown, that the EMI process can be divided into two stages, and, at the first stage, due to the Larmor precession under the influence of an external magnetic field, the kinetic energy of conduction electrons increases. It is shown, that the electric current arises at the second stage due to the kinetic energy accumulated at the first stage when the conductor crosses the lines of force of the external magnetic field. At the same time, the Lorentz force does not fulfill the role attributed to it. It is proposed to supplement the Maxwell-Faraday equation with the value of the initial magnetic field, which more accurately reflects the EMI laws.

Текст научной работы на тему «ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЧАСТЬ 1. ПРИРОДА СИЛ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. НОЫЙ ВЗГЛЯД: ЛОРЕНЦ ИЛИ ЛАРМОР?»

Разъясняя учащимся в математике многие изучаемые объекты характеризуется своей мерой, ставится вопрос: как вы считаете чему равна мера (размерность) дисперсии? (Ответ: мера дисперсии равна двум, так как дисперсии равна квадрату меры случайной величины Х). Учитывая это для практических целях (вычислениях) удобно использовать характеристика размерностью единицы, т.е. корень из дисперсии, называемый среднеквадратическим отклонением ct(X) имеющей меру равной мере случайной величины Х. После этого учащимся предлагается самостоятельно доказать свойства среднеквадратического отклонения: ст(С)=0, ct^X^CKX) .

В заключение, обобщая, можно сказать: эти вероятностные характеристики и их компьютерные реализации широко используется в определении достоверности экспериментальных исследований. Например, с помощью Excel, программ Python, C+ и т.д.

Список литературы / References

1. Останов К., Шукруллоев Б.Р., Азимов А.А., Азимзода А.А. Некоторые особенности изучения теорем сложения и умножения вероятностей в школе. Academy. № 11 (50), 2019. Научно-методический журнал. С. 27-29.

2. Останов К., Назаров О.У., Баротова М.А. Случайные величины и их законы распределения. // Вестник науки и образования. Научно-методический журнал, 2019. № 8 (62). Часть 2. Москва, 2019. С. 41-45.

ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЧАСТЬ 1. ПРИРОДА СИЛ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. НОЫЙ ВЗГЛЯД: ЛОРЕНЦ ИЛИ

ЛАРМОР? Ильченко Д.В.1, Ильченко Л.И.2 Email: Ilchenko17161@scientifictext.ru

‘Ильченко Дмитрий Владиславович — студент, специальность — электротехника, факультет электротехники и компьютерной техники, Иллинойсский Университет, г. Урбан-Шампейн, Соединенные Штаты Америки 2Ильченко Леонид Иванович — кандидат технических наук, доцент, независимый исследователь,

Аннотация: на основе предложенной модели орбитального вращения электрона показана несостоятельность современного представления об электромагнитной индукции (ЭМИ) и электрическом токе, предлагается его новая модель. Новая модель объясняет закономерность взаимосвязи вихревого магнитного поля и проходящего по проводнику тока. Раскрывая природу сил Лоренца, Ампера, разрешается их парадокс: «работа не совершается, но энергия увеличивается». Уточняется ошибочность принятой формулы прецессии Лармора и предлагается новая. Показано, что процесс ЭМИ может быть разделен на два этапа, причем, на первом этапе за счет прецессии Лармора под влиянием внешнего магнитного поля происходит увеличение кинетической энергии электронов проводимости. Показано, что электрический ток возникает на втором этапе при пересечении проводником силовых линий внешнего магнитного поля за счет кинетической энергии, накопленной на первом этапе. Сила Лоренца при этом приписываемую ей роль не выполняет. Предложено дополнить уравнение Максвелла-Фарадея значением исходного магнитного поля, что более точно отражает закономерности ЭМИ.

Ключевые слова: магнитное поле, электромагнетизм, вихрь всепроникающей среды, законы Ампера, Лоренца, Ларморовская прецессия, спин, заряд, орбиталь, модель электрона, эфир, подъемная сила, дуализм частиц, индукция, магнитный поток, кинетическая энергия потока, электрический ток.

ELECTRODYNAMICS. PART 1. THE NATURE OF ELECTROMAGNETIC INDUCTION FORCES. NEW LOOK: LORENZ OR LARMORE? Ilchenko D.V.1, Ilchenko L.I.2

‘Ilchenko Dmitry Vladislavovich — Student, SPECIALTY: ELECTRICAL ENGINEERING, FACULTE ELECTRICAL AND COMPUTER ENGINEERING, UNIVERSITY OFILLINOIISAT URBANA-CHAMPAIGN, URBANA-CHAMPAING, UNITED STATES OF AMERICA 2Ilchenko Leonid Ivanovich — independent researcher, Candidate of Technical Sciences, Associate Professor, VLADIVOSTOK

Abstract: on the basis of the proposed model of the orbital rotation of the electron, the inconsistency of the modern concept of electromagnetic induction (EMI) and electric current is shown, its new model is proposed. The new model explains the relationship between the vortex magnetic field and the current passing through the conductor. Revealing the nature of the forces of Lorentz, Ampere, their paradox is resolved: «the work is not done, but the energy increases.» The erroneousness of the accepted Larmor precession formula is clarified and a new one is proposed. It is shown, that the EMI process can be divided into two stages, and, at the first stage, due to the Larmor precession under the influence of an external magnetic field, the kinetic energy of conduction electrons increases. It is shown, that the electric current arises at the second stage due to the kinetic energy accumulated at the first stage when the conductor crosses the lines offorce of the external magnetic field. At the same time, the Lorentz force does not fulfill the role attributed to it. It is proposed to supplement the Maxwell-Faraday equation with the value of the initial magnetic field, which more accurately reflects the EMI laws.

Keywords: magnetic field, electromagnetism, vortex of the all-pervading medium, laws of Ampere, Lorentz, Larmor precession, spin, charge, orbital, electron model, ether, particle dualism, induction, magnetic flux, kinetic energy of the flux, electric current.

УДК 537.812 DOI: 10.24411/2304-2338-2021-10402

1. Гипотезы электромагнетизма

Открытый М. Фарадеем 29 августа 1831 г. закон электромагнитной индукции (ЭМИ) является фундаментом всей электродинамики и электротехники, работы радиосвязи, генераторов, электродвигателей, трансформаторов, дросселей и т.п. При обобщении результатов своих экспериментов Фарадей отметил, что ЭДС индукции возникает в двух случаях: или в неподвижном проводнике, расположенном в магнитном поле, которое изменяется со временем, например, при размыкании-замыкании цепи, или в проводнике, который движется, пересекая постоянное магнитное поле. В результате опытов было установлено, что значение индукционного тока абсолютно не зависит от того, что является причиной изменения потока — изменение самого магнитного поля или движение контура (или его части) в магнитном поле, а определяется лишь скоростью изменения потока. Принято, что природа возникновения ЭДС в этих случаях разная.

В соответствии с открытым законом, переменное магнитное поле, пронизывающее замкнутый проводящий контур, в обоих случаях вызывает в контуре электрический ток:

т.е. заряд Aq, прошедший по замкнутой цепи, пропорционален изменению магнитного потока АФ и обратно пропорционален сопротивлению цепи R. Впоследствии, после преобразований и с учетом поправки Ленца (знак минус) выражение основного закона ЭМИ вошло в систему уравнений электродинамики Дж. Максвелла в виде:

где: ЭДС=Ш — электродвижущая сила индукции в контуре, Ф=ВsCOSa — магнитный поток, а — угол между вектором B и нормалью к плоскости контура.

К.Б. Канн, рассматривая уравнения (1) и (2) как выражения для описания различных физических процессов ЭМ-индукции, отдает предпочтение уравнению (1), что следует из его записи: «Если у Фарадея изменяющийся магнитный поток (уравнение (1) перемещает по проводнику электрический заряд, то согласно (2) переменный во времени магнитный поток создает в проводнике электрическое поле. Но это уже принципиально другой процесс —

возникновение электрического поля под действием переменного магнитного поля! В соотношении (2) нет ни тока, ни электрических зарядов. Создается иллюзия, что электрическое поле может быть получено непосредственно из магнитного поля — без участия электрических токов и зарядов» [1, с. 3, 2]. Здесь трудно согласиться с позицией автора, т.к. очевидно, что он понимает под электрическим током представление, внушаемое еще со школы, как о «направленном потоке электронов» [6]. В действительности реальный физический процесс электромагнитной индукции — превращения магнитного поля в электрическое, не раскрывает ни формула (2), ни формула (1). В проводнике замкнутого проводящего контура, который пересекает постоянное магнитное поле, величина индуктированной ЭДС, как эмпирически установлено, пропорциональна скорости его движения V, индукции поля В и длине провода I:

Но вследствие каких процессов возникает индукционный ток, каков за этим скрывается механизм?

Общепринятую точку зрения, как под действием «сторонних сил» при пересечении со скоростью V магнитного поля в проводнике возникает электрический ток за счет перемещения элементарных заряженных частиц — электронов проводимости, изложил, например, Е.М.Тамм. «Под действием этих сил свободные электроны перемещаются на один край провода, создавая избыточный отрицательный заряд. Лоренцева сила, приложенная к отрицательным электронам будет «гнать» их по проводнику. На другом крае провода возникает избыточный положительный заряд, следовательно, в проводнике возникает электрический ток» [3, с.349]. Здесь, как и у К.Б.Канн, отстаиваются установившиеся представления об электрическом токе в проводнике как о «направленном движении заряженных частиц», перемещение которых при ЭМИ обусловлено силой Лоренца Fл, — силой, с которой магнитное поле действует на движущуюся в нем заряженную частицу [4].

Однако, если пунктуально следовать (4), то «электронный газ» («электроны проводимости»), под действием «сторонних сил», перемещаясь перпендикулярно силовым линиям внешнего магнитного поля вместе с проводником по закону левой руки будут испытывать действие дополнительной силы Лоренца Fл, направленной вдоль проводника. Но это просто сила, не электрический ток как поток электронов. Тем более что электроны проводимости — это не набор свободных частиц, не «электронный газ», а заряженные частицы, связанные кулоновскими силами в нейтральные атомы, к которым закон Лоренца в чистом виде не применим, а закон ЭМИ (3) и сила Лоренца (4) описывают разные процессы. Логичнее было бы рассматривать ЭМИ с точки зрения закона Ампера, близкого по содержанию закону Лоренца, однако с его помощью механизм превращения магнитного поля в электрический ток также не раскрывается.

При определении механизма ЭМИ по К.Б. Канну «следует исходить из трех вполне справедливых положений, высказанных еще Фарадеем и Максвеллом:

1) индукционный ток возникает лишь при пересечении свободными зарядами (проводниками) линий магнитного поля (механизм Фарадея);

2) магнитные линии — это реальные («физические») объекты, которые жестко связаны со своим источником (магнитом, током) и перемещаются (в частности — вращаются) вместе с ним;

3) при любых перемещениях магнита индукционная ЭДС в нем возникнуть не может» [5, с. 5].

К сожалению, если следовать этим трем условиям, представить и описать, как при

пересечении магнитных силовых линий в проводнике зарождается электрический ток, — по-прежнему не представляется возможным. Эту проблему отмечал и Е.М. Тамм: «Еще более существенна принципиальная неудовлетворительность теории, исходящей из представлений о свободном или почти свободном движении электронов в металлах. Ведь каждый электрон, несомненно, испытывает в металле колоссальные силы со стороны окружающих его электронов и ионов. Поэтому последовательная теория должна прежде всего объяснить, как и почему, несмотря на эти силы, движение электронов в первом приближении происходит так, как если бы они были свободными, причем свободный пробег электронов достигает расстояний в сотни раз больших, чем расстояния между атомами металла. Эта задача, перед которой классическая теория была совершенно бессильна (добавим от авторов: в силу ее неправильного приложения), в значительной мере (хотя еще и не полностью) разрешена современной квантовой теорией (?) металлов» [3, с. 198]. Здесь явно обозначен традиционный путь разрешения научных парадоксов и пока неразрешенных

вопросов, который выбирает современная наука — привлекать квантовую механику и математические изыскания. «Описать с помощью квантовой механики возможно даже то, что нельзя себе представить» — порочный путь, приведший науку в тупик. Назрел и необходим другой путь — путь уточнения и усовершенствования наших представлений об окружающем мире, физическое моделирование этих процессов.

2.Физическая модель электрона, электрических, магнитных полей.

Во времена Фарадея и Максвелла многие талантливые ученые придерживались той точки зрения, что все пространство заполнено сплошной средой — «мировым эфиром», которому приписывались противоречивые свойства. В своих работах, посвященных анализу и развитию воззрений Фарадея и Максвелла на магнитное поле, академик В.Ф. Миткевич развивал эту мысль: «Абсолютно пустого пространства в природе не бывает. За неимением более подходящего термина для обозначения материального содержания «пустого» пространства приходится пользоваться словом «эфир». В связи с этим мы приходим к заключению, что именно в эфире происходят те процессы, которые характеризуют электромагнитное поле, вообще, и электрическое поле, магнитное поле, в частности, а также гравитационное поле» [7, с. 180].

В настоящее время официальная наука не считает возможным рассматривать с привлечением эфира назревшие вопросы, открывающие путь к пониманию многих физических процессов, например, таких как электричество, магнетизм, заряд частиц, ЭМИ, гравитация. Достойно удивления и сожаления, что в медицинской практике известны и широко применимы знания о семи телах (средах) человека (физическом, эфирном, астральном, интуитивном, ментальном, каузальном, духовном) [8], в то время как физики до сих пор не могут придти к согласию о наличии всего лишь второй среды после физической — эфирной. Между тем, по нашему убеждению без этого никакая квантовая механика, никакой релятивизм, ни сверхсовременные теории не смогут описать ни гравитацию, ни электромагнетизм. К такому выводу приводят наши прежние скромные попытки [9,10], которые можно рассматривать как положительно состоявшимися. Именно с этих позиций попытаемся построить феноменологическую модель генерации и передачи по проводам электрического тока.

Для выяснения механизма ЭМИ необходимо рассмотреть взаимозависимость магнитного поля и проходящего электрического тока по проводнику- открытие Г.Х.Эрстеда в 1820 г. Но прежде уточним понятия об электрическом токе и магнитном поле.

««Магнитное поле — это особая форма материи: 1) существующая вокруг движущихся зарядов-токов, 2) посредством которой осуществляется взаимодействие между движущимися электрически заряженными частицами. Магнитное же взаимодействие переносится «фундаментальной безмассовой виртуальной (т.е. не настоящей, вымышленной) частицей — бозоном». Это все что известно передовой современной науке (в том числе квантовой механике) об особой форме материи: есть ток — есть материя (магнитная?), нет тока — материя исчезла.

Существующие (давно устаревшие) представления о природе электрического тока как «направленном потоке заряженных частиц» — ошибочны, что косвенно не отрицает и современная наука. Максимальный дрейф электронов рассчитанный из экспериментов эффекта Холла не превышает 0.03см/мин, что не сопоставимо со скоростью электрического тока, равной световой. На основе этих фактов вынужденно признается, что электрический ток в замкнутом контуре проводника — это «поток электрического поля» [6]. Но так как об электрическом поле известно примерно столько же, сколько о магнитном (практически ничего), то введем свои представления, необходимые для дальнейших исследований.

Ранее нами были предложены физические модели электрического, магнитного полей и электрического тока [9,10]. Кроме того, впервые предложена модель, раскрывающая смысл «врожденного свойства электрона» — его отрицательный заряд. Показано, что «отрицательный заряд» электрон в действительности не имеет, но проявляется при взаимодействиях благодаря его постоянному вращательному движению со скоростью близкой к световой. «Электрическое поле» вокруг электрона при этом обусловлено движением окружающей среды, увлекаемой со скоростью, убывающей обратно пропорционально квадрату расстояния. Особый интерес представляет модель орбитального вращения электрона (рис.1), которая включает два поля: электрическое (в плане чертежа) и магнитное (перпендикулярно чертежу). Оба поля побуждаются вращением электрона: электрическое поле — его вращением вокруг собственной оси с угловой скоростью а>4, магнитное поле — орбитальным вращением а5 вокруг ядра атома.

Рис. 1. «Вихревое» магнитное (ю5) и электрическое поле (ю4) как результат орбитального вращения

Электрический ток — это поток всепроникающей среды (субстанции, эфира), побуждаемый «сторонними силами» в генераторе и передаваемый к потребителю по проводам в каналах «проводимости», которые образованы орбитальным вращением электронов [9], [10, с. 12]. Сила тока I—расход потока этой среды. Разность потенциалов Ли (напряжение сети) имеет значение разности давлений ЛР=(Рн — Рв) всепроникающей субстанции (электрического поля), поддерживаемая «сторонними силами», как результат различной скорости среды в генераторе и в наружной проводке.

Как могут быть представлены в металлическом проводнике каналы проводимости, рассмотрим на отдельном участке кристаллической решетки проводника (рис. 2а).

Как видно из рис. 2а каналы проводимости, образованные орбитальным вращением электронов, могут быть двух типов. Первый — обусловлен противоположно направленным вращением пары электронов, принадлежащих рядом расположенным орбитам, составляющих кристаллическую решетку. На рис. 2б), по аналогии каналу проводимости первого типа, образованному вихревыми электрическими полями двух электронов, приведен пример образования в соленоиде постоянного магнитного поля В из вихревого магнитного поля отдельных витков проводника с током.

Рис. 2. Электрическое и магнитные поля а) в проводнике, каналы проводимости электронной 1п (в центре) и «дырочной» 1р (два крайних); б) в соленоиде; с) магнитное поле тора

Второй тип канала проводимости (электрического поля) создается электронами при линейном расположении близких орбиталей кристаллической решетки. При этом электрическое поле отдельно вращающегося электрона на орбите можно сравнить с магнитным полем тора как результат суперпозиции магнитных полей отдельных витков с током (рис. 2с). Такая различно направленная проводимость, впервые обнаруженная в полупроводниках, получила название электронная и «дырочная» (п — р), тем не менее, без неё, по-видимому, невозможен переменный ток и в проводниках. Каналы проводимости (электрическое поле) -это пока не электрический ток, для него требуется источник энергии, «сторонние силы». 3. Магнитная индукция, источник магнитного поля при прохождении тока. Рассмотрим прохождение электрического тока по проводнику, начиная со съемных клемм генератора. При поступлении в проводник «электрического тока» (среды, эфира), за счет работы сторонних сил в генераторе, поток электрического поля с повышенным потенциалом (большей скостью движения) обменивается энергией с орбитально вращающимися электронами, которые участвуют в связи металлической решетки по принципу

ковалентной связи [7]. Кинетическую энергию «электрического потока», подобно для других сред, можно найти через его расход за единицу времени [11]:

Ек = (р ■V ■ 5) ■V 2 /2 (5), где: Ек —кинетическая мощность потока (субстанции); р — его удельная плотность; 5 — площадь сечения этого потока; V— его скорость, ( р V 5) = I -расход потока или величина тока в сети (выражение-подсказка как один из возможных способов определения плотности эфира).

Кинетическая энергия электронов на орбите определим формулой: Wк= (1об а25) /2 (6), в которой а5—орбитальная угловая скорост вращения электрона, 1орб -орбитальный момент инерции, определяемый по теореме Штейнера [12, с.49]:

1орб= (1о+ тг2) +тЕг (7), где: 10- — момент инерции ядра электрона (при скорости юь), г- радиус электрона (соответствующий скорости а4), R — радиус его орбиты (при скорости а5).

Электроны на орбитах могут изменять свою энергию в соответствии с (6) теоретически как за счет увеличения орбитальной скорости а5, так и увеличения орбитального момента инерции 1орб. Во всех известных опытах в соответствии с законом Био-Савара-Лапласа величина магнитной индукции В всегда строго пропорциональна силе тока I в проводнике В =^.^2лЯ. Последнее свидетельствует о том, что в пределах применяемых энергий («сил тока») магнитная индукция обусловлена и создается только изменением (увеличением) орбитальной скорости а5 электронов. В случае изменения кинетической энергии Шк электронов за счет увеличения орбитального момента инерции Пор6 (увеличения радиуса орбиты) отмечался бы в соответствии с принципом Паули дискретный, квантовый характер зависимости магнитной индукции от тока, что не наблюдается. После сделанных выводов природа магнитной индукции (МИ) — зарождение магнитного поля от проходящего электрического тока по проводнику, впервые наблюдаемая Г.Х.Эрстедом (1820г), становится понятной. Протекая около внешних электронов связи металлической решетки, поток субстанции (среды, эфира, электрического тока) с энергией Ек по закону сохранения обменивается кинетической энергией с электронами на орбитах Шк. Линейные скорости орбитального вращения электронов (Vор=2.2•106Z/n, м/с [13]) всегда меньше скорости электрического тока (потока «электрического поля») равной скорости света и, естественно, происходит ее увеличение. Увеличение орбитальной скорости электронов приводит к увеличению увлекаемого орбитального вихревого потока окружающей среды, т.е. усилению магнитного поля. Так зарождается магнитное поле. Однако, «обратный» механизм электромагнитной индукции (ЭМИ) — природа получения электрического тока из магнитного поля при работе сторонних сил, остается не выясненной. 4. Природа сил Лоренца, Ампера и Лармора

Сторонние силы при ЭМИ обычно приравниваются к «лоренцевой силе, которая будет гнать электроны по проводнику (со скоростью света?), создавая электрический ток» [3]. Но если сила Лоренца, Fл=B ^\ V■sina (уравнение 4), как общепринято работы не совершает, то за счет чего, как и почему будет «гнать»? Как точно подмечено у К.Б.Канн «В нашем случае нужно сделать выбор между двумя альтернативными вариантами: либо неверно соотношение (4) для силы Лоренца, либо индукционную ЭДС создает. не сила Лоренца магнитным полем..Собственное магнитное поле движущегося заряда выступает в роли посредника между внешним магнитным полем и зарядом. Как бы ни назывались силы электромагнитного взаимодействия, природа этих сил одна и та же — это магнито-магнитные взаимодействия. Утверждение, что магнитное поле не может совершать работу, требует утиочнения. Таким образом, электромагнитные взаимодействия, которые мы сегодня условно называем «магнитными силами», по природе своей — истинно магнитные. В стороне остается вопрос, как это взаимодействие между магнитными полями передается собственно заряженной частице» [1, с.14]. Однако, именно этот вопрос для нас не сторонний, а представляет интерес. Причем, здесь приходится затронуть другой близкий вопрос.

Известно, что у частиц микромира при их движении проявляются не только магнитные, но и волновые свойства (де-Бройль,1924). Взаимосвязь между этими двумя эффектами в физике микромира не рассматривается, но может быть обоснована на основе предлагаемого нами физического моделирования, приведенного в [15]. По предлагаемой модели, свободный электрон после эмиссии сохраняет угловую скорость орбитального вращательного движения а, в том числе после электрического поля ускорителя, где получает дополнительный импульс прямолинейного движения mV. В результате сложения двух скоростей: первоначального

вращательного с угловой скоростью а и поступательного V (приобретенного в ускорителе) движение электрона по законам механики будет проходить по винтовой линии. Благодаря такому винтовому движению частиц микромира проявляется дуализм свойств — и частица, и волна. Кроме того, проявляются магнитные свойства — магнитный момент электрона Рт=1^=еОК/2, который обусловлен увлечением окружающей среды поперечной составляющей орбитальной скорости электрона. Движение микрочастиц по винтовой линии характеризуется радиусом орбиты (амплитудой колебаний), периодом обращения Т (угловой скоростью а), и шагом винта Н, равным длине волны X де-Бройля. В том случае, когда вектор скорости V прямолинейного движения электрона составляет некоторый угол с вектором магнитной индукции В, сложное движение электрона описывается двумя винтовыми линиями. При этом микровинтовое движение электрона, подобно орбитальному в проводнике при прохождении электрического тока, создает вихревое магнитное поле. Кстати, такая модель не только объясняет дуализм частиц микромира и появление вихревого магнитного поля при движении электрона, но делает бесполезными и необоснованными релятивистские преобразования Лоренца в СТО и несостоятельность самой СТО [15].

Выясним природу сил Лоренца с помощью рис. 3 а), где слева отображен проводник с током (закон Ампера), на рисунке правее и дальше — траектория электрона (закон Лоренца). Как было отмечено, траектория любой заряженной частицы (электрона) сопровождается волной де Бройля — поперечной составляющей или орбитальной скоростью, что можно наблюдать как интерференция, дифракция или магнитное поле летящих частиц. Для упрощения и удобства дальнейших рассуждений, вихревые магнитные линии проводника с электрическим током (для сил Ампера) и магнитное поле электрона с направлением скорости Пе «к нам» (для опытов Лоренца) изобразим в виде квадратного контура (рамки) со стрелками-векторами поля.

Рис. 3 а). Природа сил Ампера (левый рисунок) и сил Лоренца (справа); в) взаимодействие полей

магнита; с) подъемная сила

Из рисунка видно, что взаимодействие магнитного поля проводника с током (силы Ампера) и магнитного поля заряженной частицы (силы Лоренца) с полем основного магнита в обоих случая имеет чисто магнитную природу.

При этом вертикальные магнитные силовые линии слева и справа на контурах (рамках) как проводника с током, так и для орбиталей электронов (рис. 3а) имеют противоположное направление: левые вертикали совпадают по направлению с силовыми линиями внешнего магнитного поля, правые — направлены противоположно. За счет этого с левой стороны

рамок траектории электронов будет наблюдаться увеличение скорости потока окружающей субстанции (эфира), а с противоположной стороны — уменьшение. Магнитные поля, как известно, при параллельном направлении силовых линий — притягиваются, при противоположном — отталкиваются, что видно из рис. 3в): магниты 3-4 — притягиваются, 1-2-отталкиваются. Это объясняется тем, что с повышением скорости среды по закону Бернулли уменьшается давление в этой области и тела притягиваются. Для противоположно направленных силовых линий скорости уменьшаются и давление повышено — тела отталкиваются, возникает момент сил М=ВРт. Этот принцип широко используется в

аэродинамике, известный как «подъемная сила крыла» (рис. 3с). Подъёмная сила — составляющая полной аэро (гидро-, эфиро-) динамической силы, перпендикулярная вектору скорости движения тела в потоке жидкости или газа, возникающая в результате несимметричности обтекания тела потоком. Поток воздуха над крылом движется быстрее, чем под плоскостью снизу, из-за разницы скоростей возникает согласно уравнению Бернулли разница давлений, которая и обуславливает появление подъёмной силы. Именно в этом заключается природа сил Лоренца и Ампера: эти силы обусловлены взаимодействием силовых линий магнитного поля тела и поля внешнего магнита.

В публикациях, к сожалению, эти силы ошибочно принимаются направленные в противоположную сторону от рассматриваемых нами (см., например, [1, 2]). Так, вихревые силовые линии магнитных полей проводника и орбиты электрона на рис.3 а) (на рамках со стрелками магнитной индукции) в обоих случаях изображены нами правильно — по правилу правого винта. Но возникает противоречие, связанное с общепринятым направлением действия сил Лоренца и Ампера, которое определяется по правилу левой руки. «Правильное » направление действия сил FA и Fл, изображенное на рис.За) противоречит закону левой руки Ампера. В литературе противоречие пытаются обойти тем, что направление электрического тока от плюса к минусу считается выбрано исторически ошибочно. Но мысленно измененив направление тока, изменится и направление линий магнитного потока по правилу буравчика, и парадокс не разрешается. Для согласования в случае силы Лоренца считают просто необходимо поток отрицательно заряженных частиц заменить на положительно заряженные, чем, якобы, парадокс исчерпан. Однако, здесь важен другой неразрешенный вопрос.

Общепризнано и известно, что сила Лоренца работу не совершает, т.к. всегда перпендикулярна вектору скорости движения, поэтому «она изменяет только направление скорости, а не ее модуль» [1]. Разбирая детально природу сил Лоренца и Ампера и установив, что эти силы идентичны «подъемной силе», и если нет сомнений, что аэродинамическая подъемная сила работу совершает (при сомнениях самолеты летать не будут), то это должно быть отнесено и к силам Лоренца и Ампера. Действительно, во внешнем мгнитном поле после прецессии Лармора, где неподвижный электрон приобретает дополнительное орбитальное вращательное движение с угловой скоростью QL за счет сил Лоренца, можно рассчитать, соответствующую дополнительную кинетическую энергию Wk=IQQ2/2, на которую, если следовать общепризнанному мнению, работа затрачена не была (?) (Perpetuum Mobile)! Аналогично, когда поступает в магнитное поле прямолинейно, то под действием силы Лоренца электрон начнет описывать круговое движение, его кинетическая энергия WK=mV2/2 прямолинейного движения увеличивается до величинв WK=I0ro2/2, что больше первоначальной. Такое противоречие — работа не совершается, но кинетическая энергия увеличивается -связано, очевидно, с тем, что природа сил Лоренца остается загадкой и как один из примеров ошибочного переноса законов классической механики, справедливых в инерциальной системе отсчета (ИСО), к телам микромира, движущимся в неинерциальной системе отсчета (НИСО). Противоречие просто устраняется если принять, что действует не сила Fji Лоренца, а момент сил M=BPm.

5. ЭМИ. Первый этап — прецессия Лармора

Аналогично магнитной индукции (МИ) в основу ЭМИ может и должен быть положен закон сохранения и равенства энергий WK орбитально вращающихся электронов и энергии потока окружающей среды Ек (электрического тока). В доступной литературе по ЭМИ нигде не рассматривается первоначальный этап — момент, когда проводник первоначально находится под воздействием внешнего магнитного поля без перемещения. В этот момент внешнее магнитное поле (чаще всего на практике — электромагнитное) передает энергию орбитальному вращению электронов проводника, их магнитному полю, что известно как прецессия по Лармору [14], действующей силой при этом признана сила Лоренца. Рассмотрим этот важный вопрос, так как при прецессии Лармора, как общепринято, работа не совершается, но энергия электронов, как показано далее, увеличивается в соответствии с формулой (13) на величину Wk=Iü QL 2/2.

Принимая электрон за точечный отрицательный заряд, движущийся по орбите R и создающий орбитальный ток I, в современной трактовке ему (току) ставится в соответствие орбитальный магнитный момент Pm=IS=evR/2, который пропорционален орбитальному моменту импульса Le:

Le=mvR; Pm=?Le,; Y = P„/Le e/2m (8),

где R — радиус орбиты, у — коэффициент пропорциональности, т.н. гиромагнитнное или магнитомеханическое отношением орбитальных моментов электрона (указывает на связь

между магнитными и механическими свойствами магнетика). Принимая орбитальный момент импульса Le=mvR, для скорости прецессии получено:

Между тем, корректность расчета орбитального момента импульса по общепринятой формуле (8) Le=mvR,, вызывает недоумение. Впервые, видимо, ее предложил Н.Бор в постулатах, рассматривая модель атома, но в то время о спине электронов не было известно. Производить расчет орбитального момента импульса электрона по формуле (8) и не учитывать его спин, принимая за модель вращающийся отрицательно «заряженный шарик»-ошибочно! Для электрона на орбите необходимо дополнительно учитывать и «зарядовый», и спиновый моменты инерции («зарядовое» вращение а4 и спиновое вращение а2) [10].. С учетом этого, орбитальный момента импульса должен определяться не формулой (8), а формулой (10):

Le= т51ор6 (10), в которой а5—орбитальная угловая скорост вращения электрона, 1орб -орбитальный момент инерции, определяемый по теореме Штейнера [12, с.49]:

1орб= (Н0+ тг2) +тК2 (11), где: 10- — момент инерции электрона (при скорости (»!), г- радиус электрона (соответствующий скорости ю4), К — радиус его орбиты (при скорости ю5).

Рассматривая орбитальное вращение электрона во внешнем магнитном поле индукции В, с учетом (10) и (11) нами получена другая угловая скорость прецессии Лармора (12), которая несколько отличается от общепринятой (9):

йь= В• Pm/JоP6^5 (12) где: ВРт=М — момент внешних сил, В=ц0ц,Н — индукция внешнего магнитного поля, Рт=1^=еПК/2 -орбитальный магнитный момент электрона.

Скорость прецессии для электронов по предлагаемому уравнению (12) в отличии от уравнения (9) в действительности зависит и от орбитальной скорости а5, и от радиуса орбиты К, что подтверждается опытами. При этом можно рассчитать дополнительную энергию, которую электроны получают за счет прецессионного вращения:

6. Природа сил ЭМИ

Итак, на первом этапе наиболее подвижные электроны проводимости или валентные электроны, расположенные на внешних орбиталях, под действием внешнего магнитного поля за счет прецессии Лармора располагают дополнительной энергией прецессионного вращения (уравнение 13). На этом заканчивается работа сил Лоренца, «гнать» орбитально связанные электроны (других, «свободных» просто не существует) силы Лоренца не способны. На втором этапе под действием внешних (сторонних) сил проводник (всегда находящийся в системе замкнутого контура) перемещается перпендикулярно магнитным силовым линиям, пересекая их. В силу относительности движения этот процесс можно рассматривать как изменение вектора внешнего магнитного потока на 90 градусов. Прецессирующие электроны с изменением энергетики окружающей среды вынуждены создавать новое условие равновесия с измененной средой (эфиром), сбрасывая избыток энергии, Этот процесс аналогичен излучению квантов энергии — фотонов при переходе электрона из возбужденного состояния в стабильное с изменением орбитали, что в соответствии с уравнением (6) WKJ(Iорб•а2s)/2 характеризуется изменением момента инерции вращающегося электрона 1орб. Точно так же ЭМИ, — генерация электрической энергии из магнитного поля, обусловлена соответствующим изменением кинетической энергией орбитального вращения электронов. Однако при ЭМИ энергия передается электрическому полю (в каналах проводимости) только за счет изменения орбитальной скорости т5 электронов. Такова природа сил ЭМИ-зарождения электрического тока из магнитного поля. Формула (2) в редакции Дж. Максвелла (ЭДС = — dФ/dt), как и первоначальная формула (1) М.Фарадея (Aq =АФ/К), в которых за основу физического процесса ЭМИ принята скорость пересечения проводником магнитных силовых линий внешнего поля -не точны. В этих интерпретациях не учитывается тот момент, что величина ЭДС ЭМИ определяется дополнительно значением первоначальной магнитной индукцией потока поля Ф и скоростью его уменьшения, что должно быть отражено в исходном уравнении:

ЭДС = — Ф ^Ф^ ) (14) Обобщая, можно с другой точки зрения рассмотреть известные опыты как, например, «статическое электричество» при трении, зарядка конденсатора, индуктивное сопротивление, электромагнитные волны. Все эти процессы происходит вопреки принятым представлениям

без перемещения или накопления электронов, но с изменением их энергии их орбитального вращения, как например:

а). Гипотеза о переносе электрических зарядов при трении легко опровергается отклонением магнитной стрелки на предметы после их трения. Как известно, магнитное поле на свободные электрические заряды не действует, но после натирания предметов магнитная стрелка вблизи их отклоняется.

б). Конденсатор «заряжается» не электронами. Электроны в конденсаторе увеличивают кинетическую энергию за счет увеличения их скорости орбтального вращения (Dop=2.2^106Z/n, (м/с).

в). В катушке индуктивности при прохождении тока увеличивается энергия орбитального вращения электронов, возрастает напряженность магнитного поля.

Эти процессы наиболее характерны для второго вида ЭМИ, в случаях с неподвижным проводником, например, при размыкании-замыкании цепи. Накопленная кинетическая энергия электронов в индуктивных сопротивлениях при снижении скорости потока — уменьшении силы тока, передается протекающей среде-току, замедляя его падение.

В дополнение рассмотрим несколько подтверждающих наш взгляд нестандартных экспериментов, объяснений которым современная наука не дает.

1). «Железные стержни при их быстром вращении намагничивались. Если скорость вращения металлического колесика достигает 80 тысяч оборотов в минуту, то можно было приваривать медные контакты к кварцевым подложкам микросхем» [16].

2). Брюс де Пальма в некоторых опытах отдельно изучал влияние «инерционного поля» от вращающихся масс на немеханические системы, особенно на сложную электронику, в частности, частотно модулированный стереоприемник. Эксперименты демонстрировали существование сдвига радиочастоты стереоприемника, расположенного в непосредственной близости от вращающегося лабораторного диска, что могло значительно влиять на электрические цепи» [17].

3). В 1978 году в Санта-Барбаре, Калифорния, Брюс ДеПальма была построена большая «N-Machine», получившая название «Sunburst» (рис.4). «Документально установлено, что для работы устройство потребляет всего 13-20% от той энергии, что способно производить, т.е. может производить электроэнергию с эффективностью около 500 процентов. Поэтому считают, что генератор «N-Machine» — это новый способ извлечения энергии прямо из космоса» [18]. В.А. Ацюковский считает, что существует серия явлений электромагнетизма, которые не укладываются ни в представления сегодняшней официальной электродинамики, ни в представления эфиродинамики, вызывая противоречия закону электромагнитной индукции в современной трактовке. «Парадоксальные результаты этих экспериментов пока не находят физической интерпретации. К таким явлениям относится, например, генерация ЭДС в униполярной машине, в которой кольцевые магниты наклеены непосредственно на латунный диск, который вращается вместе с ними и с которого снимается, тем не менее ЭДС. Если же магниты вращаются, а диск неподвижен, то ЭДС отсутствует. Это противоречит закону электромагнитной индукции, но в рамках эфиродинамической концепции тоже пока не находит объяснения» [19].

Рис. 4. Генератор «^ЫасЫпе» Брюса де Пальма

В приведенных опытах 1) и 2) вращающиеся стержни и диски «не пересекали магнитные силовые линии», но при большой скорости вращения ток вырабатывался, откуда он взялся? Рассмотрим вращающийся проводник (диск) заполненный эфирной средой, которая увлекаясь физической средой (атомами проводника) приобретает в физическом теле эпюру тех же

скоростей, что и твердое тело. В центре дисков скорость равна нулю, на ободе — максимальное значение линейной скорости V=a>R обеспечат постоянный поток эфира в проводах замкнутого контура со скоростью V, что определяется одновременно как «напряжение» тока. При этом среда (эфир), заполняющая вращающийся диск или проводник рамки якоря, отличается от той же вне диска. Электроны в твердых телах, совершая вращательные движения, увлекают окружающую среду в виде различных вихрей: орбитальных и «электрических» в соответствии с предлагаемой орбитальной моделью электрона (рис. 1). Вне зависимости от «организованной» скорости эфирного потока инициированной «сторонними силами», вихри «электрические» распространяются в проводнике самостоятельно со скоростью света, подобно распространению возмущения в любой среде, например, звук. Опыты по намагничиванию тел подтверждают это. Теперь физическая модель «силы тока» может быть дополнительно представлена как плотность таких вихрей-сигналов или как их количество в сечении проводника.

В заключение следует отметить, что предлагаемый новый взгляд на электромагнитные явления далек от завершенного состояния и порождает множество новых вопросов. Одним из таких можно назвать вопрос дискретности или квантования энергии электрического тока, механизм передачи энергии орбитального вращения электрона движущейся среде, экспериментальное подтверждение двух «каналов проводимости» и т.д., и т.п.

Список литературы / References

1. Канн К.Б. Электродинамика (взгляд физика). [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://electrodynamics.narod.ru/_(дата обращения: 5.03.2020).

i Не можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

2. Канн К.Б. К электродинамике здравого смысла. [Электронный ресурс]. Режим доступа: kkann@yandex.ru/ (дата обращения 15.09.2020).

3. Тамм И.Е. Основы теории электричества. Уч. пособие для вузов. 11-е изд. М.: Физматлит., 2003. 616 с.

4. Сила Лоренца. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://foxford.ru/wiki/fizika/sila-lorentsa/ (дата обращения: 20.11.2020).

5. Канн К.Б. О парадоксах Фарадея. [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://sciteclibrary.ru/texsts/rus/stat/st6489.pdf. Электромагнитные волны. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://refdb.ru/look/1291983.html/ (дата обращения16.10.2020).

6. Электрический ток в металлах. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://questions-physics.ru/elektrodinamika/elektricheskiy_tok_v_metallah.html/ (дата обращения: 5.03.2020).

7. Миткевич В.Ф. Основные воззрения современной физики / В.Ф. Миткевич // Сборник статей «Материализм и идеализм в физике ХХ века». Составитель В.Н. Игнатович. Киев-М.: Изд-во ТОВ «А-Центр», 2008. 260 с.

8. Пучко Л.Г. Многомерная медицина. Система самодиагностики и самоисцеления человека. 16-е изд., испр. и доп. М.: АНС, 2006. 432 с.

9. Ильченко Л.И. Парадоксы гравитации и электромагнетизма или что не мог знать фон Браун. (4.1,2) //Проблемы современной науки и образования, 2020. № 4 (149)..

10. 10.Ильченко Д.В., Ильченко Л.И. Парадоксы гравитации и электромагнетизма или что не мог знать фон Браун. Часть 3. Магнетизм и электрический ток. // Проблемы современной науки и образования, 2020. № 9 (149). С. 5-27.

11. Трещалов Г.В. Высокоэффективный способ извлечения энергии из безнапорного потока текущей жидкости на основе специфического гидродинамического эффекта. [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://spbs.rusphysics.ru/articles/94/ (дата обращения: 20.11.2020).

12. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике. М.: «Наука», 1985. 512 с.

13. Радиусы орбит и скорости движения электронов по орбитам. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://helpiks.org/4-59998.html/ (дата обращения: 5.11.2020).

14. Физическая энциклопедия. Лармора прецессия. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://dic.academic.ru/dic.nsf/enc_physics/976 /Лармора/ (дата обращения 5.03.2020).

15. Ильченко Л.И. Туннельный эффект, ядерные силы и нейтрино в посстандартной физике. // Проблемы современной науки и образования. № 9 (142), 2019. С. 5-28.

16. Трофимов Г.В. О зарядах электрона и позитрона. [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://mail.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/8378.html; Загадочная сварка. // Эврика. 89. М. «Молодая гвардия», 1989. С. 173.

17. ХоаглендРК. Пятидесятилетний секрет фон Брауна. [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://alexfl.ru/vechnoe//vechnoe_braun.html/ (дата обращения: 15.12.2019).

18. Работающий БТГ — «^МасЫпе» Брюса ДеПальмы; «О возможности извлечения электрической энергии непосредственно из космоса». [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://yandex.ru/search/?lr=75&clid=2233626&text/ (дата обращения: 02.03.2021).

19. Ацюковский В.А. «Физические основы электромагнетизма и электромагнитных явлений. Электродинамическая интерпретация». М.: Едиториал УРСС, 2001. 146 с.

СОСТАВНЫЕ СОБЫТИЯ — ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТИ СЛУЧАЙНЫХ БИНАРНЫХ СОБЫТИЙ В I -МЕРНЫХ ПРОСТРАНСТВАХ, ИХ МОДЕЛИ И МАРКЕРЫ Филатов О.В. Email: Filatov17161@scientifictext.ru

Филатов Олег Владимирович — инженер-программист, ЗАО «Научно технический центр «Модуль», г. Москва

Аннотация: дальнейшее развитие «Комбинаторики длинных последовательностей» привело к изучению свойств стохастической случайности для монотонных серий в многомерных пространствах; оказалось, что основные формулы описывающие структуру одномерной случайной пос-ти являются частными решениями многомерной производящей функции; исследовано распределение серий случайных бинарных событий в окрестностях многомерных точек и дана формула, описывающая их распределение по пространственным осям; построены одномерные модели, в которых объединены серии бинарных событий из измерений многомерного пространства; предложено дробное описание физического трёхмерного пространства — времени, которое позволило применить формулы «Комбинаторики длинных последовательностей» в многомерных пространствах; полученные формулы разработаны на основе результатов компьютерных экспериментов и моделирования.

Ключевые слова: комбинаторика, «Комбинаторика длинных последовательностей», КДП, составные события, СС, эл, случайная бинарная последовательность, СБП, бинарные события, алгоритм.

COMPOSITE EVENTS — SEQUENCES OF RANDOM BINARY EVENTS IN I -DIMENSIONAL SPACES, THEIR MODELS AND MARKERS

Filatov Oleg Vladimirovich — Software Engineer, SCIENTIFIC AND TECHNICAL CENTER «МОДУЛЬ», MOSCOW

Abstract: further development of «Combinatorics of Long Sequences» led to the study of the properties of stochastic randomness for monotone series in multidimensional spaces; it turned out that the basic formulas describing the structure of a one-dimensional random post are particular solutions of a multidimensional generating function; the distribution of a series of random binary events in the vicinity of multidimensional points is investigated and a formula describing their distribution along the spatial axes is given; one-dimensional models have been built, in which a series of binary events from measurements of a multidimensional space are combined; a fractional description of the physical three-dimensional space-time is proposed, which made it possible to apply the formulas «Combinatorics of long sequences» in multidimensional spaces; the obtained formulas are developed on the basis of the results of computer experiments and modeling.

Keywords: combinatorics, «Combinatorics of long sequences», KDP, compound event, SS, el, random binary sequence, SBP, binary events, algorithm.

Сокращения: ТВ — теория вероятности; КДП — «Комбинаторика длинных последовательностей»; ПА — поисковый алгоритм; СБС — случайное бинарное событие; СБП — случайная бинарная последовательность; эл — элементарный член СБП; пос-ть -последовательность. Введение

Прикладным математикам очевидно принципиальное физическое различие между теоретическим рассмотрением вероятностного процесса на временной оси и созданием работающего алгоритма, который обеспечивает забор данных размещённых в хронологическом

Влияет ли природа магнитного поля на явление электромагнитной индукции

Природа магнитного поля Текст научной статьи по специальности «Электротехника, электронная техника, информационные технологии»

Аннотация научной статьи по электротехнике, электронной технике, информационным технологиям, автор научной работы — Леонов Ю.В.

Похожие темы научных работ по электротехнике, электронной технике, информационным технологиям , автор научной работы — Леонов Ю.В.

THE NATURE OF MAGNETIC FIELD

Текст научной работы на тему «Природа магнитного поля»

Природа электромагнитных волн

Явление электромагнитной индукции

Электродвижущая сила индукции (э.Д.С. Индукции)

ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЧАСТЬ 1. ПРИРОДА СИЛ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. НОЫЙ ВЗГЛЯД: ЛОРЕНЦ ИЛИ ЛАРМОР? Текст научной статьи по специальности «Физика»

Аннотация научной статьи по физике, автор научной работы — Ильченко Дмитрий Владиславович, Ильченко Леонид Иванович

Похожие темы научных работ по физике , автор научной работы — Ильченко Дмитрий Владиславович, Ильченко Леонид Иванович

ELECTRODYNAMICS. PART 1. THE NATURE OF ELECTROMAGNETIC INDUCTION FORCES. NEW LOOK: LORENZ OR LARMORE?

Текст научной работы на тему «ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЧАСТЬ 1. ПРИРОДА СИЛ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. НОЫЙ ВЗГЛЯД: ЛОРЕНЦ ИЛИ ЛАРМОР?»

Добавить комментарий Отменить ответ