Законы фотоэффекта
Из курса физики 11 класса известно, что фотоэффект — это выбивание электронов из атомов вещества в результате воздействия на вещество световым излучением. Рассмотрим кратко основные законы фотоэффекта.
Явление фотоэффекта
Фотоэффект был открыт во второй половине XIX в. Было обнаружено, что электрические свойства вещества заметно меняются при облучении, причем наиболее сильно изменение происходит при УФ-излучении.
В 1873 г. С. Уиллоуби заметил, что электропроводность селена при облучении заметно меняется. А в 1887 г. Г. Герц открыл, что искровой пробой газа при облучении значительно облегчается.
Эти опыты раскрывают два вида фотоэффекта — внутренний и внешний. В обоих случаях электроны внешних оболочек атома под действием облучения покидают атом. Но при внутреннем фотоэффекте они остаются в веществе. Именно поэтому электропроводность селена увеличивалась: в нём появлялись свободные носители заряда — электроны. А при внешнем фотоэффекте электроны выходят из вещества. Именно поэтому облегчается искровой пробой газа — в газе появляются электроны, которые под действием поля разгоняются и ионизируют газ, создавая искровой пробой.
Законы фотоэффекта А. Столетова
Наиболее глубокое исследование фотоэффекта было проведено в конце XIX в. А. Столетовым. Хотя механизм фотоэффекта был установлен лишь в начале XX в., А. Столетов смог вывести количественные закономерности, описывающие фотоэффект, которые сейчас носят его имя.
В опытах использовался стеклянный вакуумный баллон с двумя электродами. Катод мог освещаться через специальное стекло, напряжение между электродами могло задаваться экспериментатором.
Первый закон фотоэффекта Столетова звучит так: фототок насыщения пропорционален световому потоку, падающему на катод. Объясняется этот закон тем фактом, что фототок — это движение электронов, выбитых из катода в результате фотоэффекта. При нулевом напряжении выбитые электроны летят во все стороны, и некоторые достигают анода — возникает ток. При повышении напряжения все больше электронов достигают анода, ток растет, но только до тех пор, пока до анода не будут долетать все выбитые электроны.
Второй закон фотоэффекта Столетова гласит, что кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего света, а зависит от его частоты и возрастает с частотой. Объяснить этот закон в рамках классической электродинамики невозможно, его смогли объяснить только с разработкой квантовой теории фотоэффекта.
Третий закон фотоэффекта Столетова гласит, что существует некоторая минимальная частота облучения, ниже которой фотоэффект сразу же исчезает. Эта минимальная частота была названа «красной границей фотоэффекта», и она специфична для каждого вещества.
Теория фотоэффекта А. Эйнштейна
В 1905 г. А. Эйнштейн на основе идеи Планка о квантовой природе света разработал теорию фотоэффекта, объясняющей все законы Столетова. Он предположил, что свет существует только в виде порций-квантов (фотонов). Излучаться и поглощаться может только квант целиком. А энергия кванта пропорциональна его частоте ($h$ — постоянная Планка):
При фотоэффекте, согласно законам сохранения, часть этой энергии пойдет на то, чтобы сорвать электрон с орбиты (работа выхода $A$), а остаток электрон получит в виде кинетической энергии. Таким образом, получаем формулу, объясняющую второй и третий законы фотоэффекта:
Действительно, если работа выхода постоянна, то кинетическая энергия выбитых электронов будет зависеть только от частоты облучения. Когда частота снизится настолько, что энергии фотона будет недостаточно для совершения работы выхода, фотоэффект сразу же прекратится.
Что мы узнали?
Фотоэффект — это выбивание электронов из атомов вещества при облучении их светом. А. Столетов вывел три закона фотоэффекта, два из которых объяснил А. Эйнштейн в рамках разработанной им теорией фотоэффекта.
Физика. 11 класс
§ 27. Фотоэффект. Экспериментальные законы внешнего фотоэффекта. Квантовая гипотеза Планка
Изучение взаимодействия света с веществом привело к открытию эффектов, которые позволили сделать важный шаг к пониманию природы света. В дальнейшем использование этих эффектов позволило создать новое поколение электронных приборов и устройств. Какие же основные закономерности взаимодействия света с веществом?
Сила тока I — скалярная физическая величина, равная отношению заряда Δ q, прошедшего за промежуток времени Δ t через поперечное сечение проводника, к этому промежутку:
Наше зрительное восприятие физических явлений в окружающем мире определяется взаимодействием света с веществом. Воздействие света на вещество состоит в поглощении им световой энергии, приносимой излучением, т.е. первичным процессом является поглощение света. Такое взаимодействие, например, в сетчатке глаза приводит к зрительным ощущениям.
При падении света на поверхность непрозрачного предмета часть излучения проникает в него и поглощается, другая часть отражается от поверхности, и мы видим предмет в отраженном свете. Более темные поверхности поглощают свет сильнее, чем более светлые. Доля отраженного от поверхности света зависит от длины волны.
Для прозрачной среды, например, стекла при падении на него световой волны главным результатом взаимодействия является ее отражение и преломление, а поглощением электромагнитной энергии в видимом диапазоне можно пренебречь. Именно поэтому среда и воспринимается зрительно как прозрачная.
Мы видим не только тела, которые отражают или рассеивают свет, но и тела, которые светятся сами, например Солнце, звезды, пламя. Электромагнитное излучение испускают все тела, причем его интенсивность зависит от температуры их поверхности. В видимом диапазоне спектра излучение достаточной интенсивности, позволяющее видеть предмет, возникает, если температура поверхности предмета намного больше комнатной.
Взаимодействие электромагнитных волн с веществом приводит и к другим физическим явлениям, изучение которых помогло выяснить природу света.
В 1887 г . Генрих Герц обнаружил, что пробой воздушного промежутка между электродами искрового разрядника происходит при меньшем напряжении, если освещать отрицательно заряженный электрод ультрафиолетовым излучением. Дальнейшие эксперименты показали, что отрицательно заряженная цинковая пластинка при облучении ультрафиолетовым излучением (рис. 171, а) разряжается. Оба эти явления можно объяснить, предполагая, что под действием падающего излучения из металла вылетают отрицательно заряженные частицы — электроны (рис. 171, б). Это явление получило название фотоэффекта.
Фотоэффектом (фотоэлектрическим эффектом) называется явление взаимодействия электромагнитного излучения с веществом, в результате которого энергия излучения передается электронам вещества.
Если фотоэффект сопровождается вылетом электронов с поверхности вещества, то его называют внешним фотоэффектом, а вылетающие электроны — фотоэлектронами. Если фотоэффект не сопровождается вылетом электронов с поверхности вещества, то его называют внутренним фотоэффектом. При внутреннем фотоэффекте часть электронов, находящихся в веществе в связанном состоянии, переходит в свободное состояние, увеличивая концентрацию свободных носителей тока. Это приводит к изменению электрических свойств вещества под действием падающего на него света. Внутренний фотоэффект присущ только полупроводникам и диэлектрикам. Испускание веществом каких-либо частиц называется эмиссией. Поэтому внешний фотоэффект называют также фотоэлектронной эмиссией (фотоэмиссией).
(фотос) по-гречески означает «свет»
Систематическое изучение фотоэффекта было проведено в 1888—1889 гг. русским физиком Александром Григорьевичем Столетовым.
Схема установки для экспериментального изучения внешнего фотоэффекта представлена на рис. 172, а.
В экспериментах Столетова в электрическую цепь были включены два электрода (2) и (3), один из которых (2) был изготовлен из медной сетки, а (3) — представлял собой цинковую пластинку. Медная сетка была заряжена положительно, а цинковая пластинка — отрицательно.
Наблюдения показали, что под действием падающего ультрафиолетового излучения в цепи возникает электрический ток. Этот ток называется фототоком.
Изменяя напряжение U между пластинами A и B с помощью реостата (рис. 172, б), Столетов исследовал зависимость силы фототока Iф от напряжения U (вольтамперную характеристику). Как видно из представленной на рис. 172, в зависимости даже при отсутствии разности потенциалов между пластинами в цепи проходит фототок. Так как скорости электронов, испускаемых катодом, различны как по модулю, так и по направлению, то не все они при малых значениях напряжения могут достигнуть анода.
При увеличении напряжения между электродами сила фототока возрастает до некоторого максимального значения Iн (см. рис. 172, в), называемого фототоком насыщения. При фототоке насыщения все электроны, испускаемые катодом за единицу времени, достигают анода. Вот почему дальнейшее увеличение напряжения не приводит к росту силы фототока. Изменение полярности напряжения приводит к исчезновению фототока при напряжении Uз, которое называется задерживающим напряжением (см.рис. 172, в).
Для большинства веществ фотоэффект возникает только под действием ультрафиолетового излучения. Однако некоторые металлы, например, литий, натрий и калий, испускают электроны и при их облучении видимым светом.
Экспериментально установлены следующие законы внешнего фотоэффекта:
1. Сила фототока насыщения Iн прямо пропорциональна интенсивности падающего излучения (первый закон фотоэффекта). Вольтамперная характеристика фотоэффекта показана на рис. 172, в и 173, а. Зависимость фототока насыщения от интенсивности падающего излучения показана на рис. 173, б. Так как график выходит из начала координат, то сила фототока насыщения равна нулю (I = 0) только при отсутствии излучения. Иными словами, фотоэффект наблюдается даже при малых значениях интенсивности падающего излучения.
2. Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего излучения и линейно возрастает с увеличением частоты ν падающего излучения (второй закон фотоэффекта). Подчеркнем, что кинетическая энергия Ek фотоэлектронов, вылетающих из фотокатода, изменяется в некотором диапазоне , так как фотоэлектроны часть своей энергии, полученной от падающего излучения, передают частицам вещества до вылета с его поверхности. На рисунке 174 представлена зависимость от частоты падающего излучения.
3. Для каждого вещества существует граничная частота такая, что излучение меньшей частоты не может вырывать электроны из его поверхности (третий закон фотоэффекта). Эта минимальная частота νmin называется красной границей фотоэффекта. Такое название связано с тем, что минимальной частотой излучения в видимом диапазоне обладает излучение, соответствующее красному цвету. Заметим, что красная граница фотоэффекта для различных веществ совсем не обязательно соответствует красному цвету. Например, для рубидия она соответствует желтому цвету, для кальция — синему, а для некоторых веществ может вообще находиться как в инфракрасной, так и в ультрафиолетовой областях спектра.
На рисунке 175 приведены экспериментальные зависимости максимальной кинетической энергии фотоэлектронов от частоты падающего излучения для цезия (Cs) , рубидия (Rb), магния (Mg) и серебра (Ag) . Как видно из рисунка 175 экспериментальные прямые параллельны друг другу, причем точки пересечения графиков с осью абсцисс (частот) определяют красные границы фотоэффекта для каждого из них.
При частотах больших νmin излучение даже очень малой интенсивности вызывает фотоэффект. Кроме того, между моментом включения источника излучения и моментом вылета электронов из образца фактически нет задержки во времени: электроны вылетают из вещества через промежуток времени порядка после начала облучения, т.е. практически мгновенно.
Следует заметить, что во время исследования фотоэффекта Столетовым еще ничего не было известно об электроне, который будет открыты Джозефом Джоном Томсоном только в 1897 г .
Подчеркнем, что установленные экспериментально законы фотоэффекта невозможно объяснить на основе представлений о том, что свет — это электромагнитная волна. На основе этих представлений можно объяснить только первый из приведенных экспериментальных законов фотоэффекта: чем больше энергия падающего света, тем больше электронов вылетает из вещества. Объяснить же 2-й и 3-й законы фотоэффекта в рамках классической теории излучения не представляется возможным.
Так, например, непонятно, почему максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего излучения. Невозможно также объяснить существование красной границы фотоэффекта. Действительно, даже при малой частоте падающего излучения, но при длительном воздействии электромагнитной волны на электрон ему можно сообщить энергию, необходимую для вылета из вещества. Следовательно, исходя из волновых представлений, красная граница фотоэффекта не должна существовать. Все эти противоречия были сняты квантовой теорией.
Квантовые представления были впервые введены немецким физиком Максом Планком. Он сделал фундаментальное предположение, что излучение и поглощение электромагнитных волн атомами и молекулами происходит не непрерывно, а отдельными порциями энергии — квантами. Соответственно, под квантом следует понимать минимальную порцию излучаемой или поглощаемой энергии. Энергия кванта прямо пропорциональна частоте излучения
где h — коэффициент пропорциональности, который называют постоянной Планка. Это — фундаментальная постоянная.
16 ноября 2018 г. на заседании Генеральной ассамблеи мер и весов значение постоянной Планка было принято равным
Приближенное значение постоянной Планка, применяемое при решении задач
Энергия любой колебательной системы (атома, молекулы), совершающей колебания с частотой , может принимать лишь определенные дискретные значения, отличающиеся на целое число элементарных порций — квантов энергии:
где n — целое положительное число.
Следовательно, атом (молекула) может обладать не любой энергией, а лишь энергией кратной . Таким образом, впервые в физике появилась идея о квантовании энергии.
14 декабря 1900 г . Планк доложил свои результаты на заседании Немецкого физического общества, который и считают днем рождения квантовых представлений. Появился квант энергии как дискретная порция энергии. Планк относил дискретность энергии к свойствам вещества, а излучение рассматривалось как электромагнитные волны.
После выдвижения гипотезы Планка (1900 г.) началось интенсивное развитие квантовых представлений в физике, которые к 1925—1928 гг. превратились в стройную и логичную квантовую теорию, открывшую «новую эру» в развитии физики.
В 1898 г . немецкий физик Филипп Ленард и английский физик Джозеф Джон Томсон определили отношение заряда q частицы, вылетающей с поверхности металла при фотоэффекте, к ее массе m (так называемый удельный заряд — ) по ее отклонению в электрическом и магнитном полях. Эти измерения дали то же значение, что и отношение заряда электрона к его массе . Таким образом, было доказано, что выбиваемые светом заряженные частицы — электроны.
Слово квант происходит от латинского слова quantum — «сколько» или «как много». Вообще, это слово обозначает часть, долю или неделимую порцию. Планк поэтически назвал новую фундаментальную постоянную h — «таинственным послом из реального мира».
За работы по определению удельного заряда электрона , которые привели к открытию первой элементарной частицы — электрона, Дж. Дж. Томсон в 1906 г . был удостоен Нобелевской премии по физике.
В 1918 г. Макс Планк был удостоен Нобелевской премии « …в знак признания услуг, которые он оказал физике своим открытием квантов энергии».
Фотоэффект
Фотоэффект — это явление, при котором из металлической пластины, облучаемой свет с определённой энергией, вылетают электроны.
Физика этого процесса оказалось достаточно простой. В металле всегда находятся свободные электроны, которые могут свободно перемещаться внутри металла. Когда на металл падает фотон с энергией \(E = \text
Работа выхода — это характеристика поверхности материала. Она не зависит от света, от его частоты или интенсивности.
Из закона сохранения энергия следует очень важной формулой, называемой формулой Эйнштейна для фотоэффекта. Эта формула имеет вид: \(\text = A + E\) , где: h — постоянная Планка, равная \(6,6 \bullet 10^\) [Дж·с] v — частота света [Гц] А — работа выхода [Дж] Е — кинетическая энергия [Дж] Как было сказано в начале, только фотоны с определённой энергией могут выбить электрон из металла. Дело в том, что сначала энергия тратится на совершение работы (на доставание электрона из металла) и только потом на его разгон (кинетическую энергию). Поэтому, существует какое-то предельное значение частоты света, при которой происходит фотоэффект. Это то значение частоты, при которой энергии фотона хватает только на то, чтобы вытащить электрон из металла (совершить работу выхода), при этом на кинетическую энергию энергии фотона уже не хватает.
Частота, при которой фотоэффект прекращается, называется красной границей фотоэффекта: \(hv_ красная \\ граница \\ \end> = А\) , где: h — постоянная Планка, равная \(6,6 \bullet 10^\) [Дж·с] \(v_ красная \\ граница \\ \end>\) — частота света [Гц] А — работа выхода [Дж]
Важно заметить, что может наступить ситуация, когда фотон не выбил электрон (если его частота меньше либо равна частоте красной границы). Но не может наступить ситуации, когда фотон выбивает 2 и более электронов. Даже самые энергичные фотоны могут выбивать только 1 электрон. Поэтому справедливо заметить, что Nфотонов ≥ Nэлектронов График зависимости кинетической энергии вылетающих электронов от частоты падающих фотонов
Запирающее напряжение ― это напряжение, не позволяющее электронам покинуть фотокатод.
Если напряжение в цепи больше или равно запирающему напряжению, то электроны не могут достигнуть анода: даже если они покидают ненадолго фотокатод, сила электрического поля возвращает их в металл ― и фототока в цепи нет.
Запирающее напряжение определяется выражением \(eU_ <зап>= Е_\) , где e ― заряд электрона равный \(1,6 \bullet 10^\) [Кл] \(U_<зап\ >\) ― запирающее напряжение [В] \(Е_\) ― кинетическая энергия фотоэлектрона [Дж]
Когда напряжение в цепи равно нулю \(U = 0\) , а фотокатод облучается светом достаточной энергии, чтоб создавать фотоэффект, ― в сети есть ток, его вызывают выбиваемые светом электроны. Когда напряжение в цепи равно запирающему напряжению \(U = U_<з>\) ― сила тока становится равной нулю, т. к. фототок прекращается.
Как видно из формулы, запирающее напряжение зависит только от кинетической энергии электронов, которая, в свою очередь, зависит от частоты света (но не интенсивности) и работы выхода.
Интенсивность светового потока — это количество фотонов, падающих на пластину в единицу времени.
- Чем выше интенсивность, тем выше значение фототока насыщения.
- Чем ниже интенсивность, тем ниже значение фототока насыщения.
Однако, если частота света меньше либо равна частоте красной границы, фотоэффекта не произойдет независимо от интенсивности светового потока.
При необходимости найти энергию всего светопотока, достигающего пластины за 1 с, достаточно умножить энергию одного фотона на их количество: \(\sum E = hv \bullet N_<фотонов>\) , где:
\(\sum E\) — энергия светопотока, достигшего пластину за 1 с [Дж]
h — постоянная Планка, равная 6,6 · 10 -34 [Дж · с]
\(N_\) — количество фотонов, достигающих пластину за 1 с
Конспект урока: Фотоэффект
Рис. 1. Свет способен выбивать электроны с поверхности металлов
Впервые явление фотоэффекта обнаружил Г. Герц в 1887 г. при изучении явления возникновения искрового разряда между двумя заряжёнными телами. Учёный обнаружил, что при освещении тел ультрафиолетовым светом напряжение, необходимое для возникновения искры, уменьшается.
Тщательным изучением данного явления занимался русский физик А. Г. Столетов. В ходе экспериментов учёный установил, что под действием света отрицательно заряжённое тело разряжается. Оказалось, что свет способен выбивать с поверхности тел электроны, которые уносили отрицательный заряд с тела (рис. 1).
Внешний фотоэффект — это вырывание электронов с поверхности вещества под действием света.
Рис. 2. Установка для изучения явления фотоэффекта
Выбиваемые с поверхности вещества электроны называются фотоэлектронами, а сам процесс их вырывания — фотоэлектронной эмиссией.
На рисунке 2 показана схема установки для изучения законов внешнего фотоэффекта.
В стеклянном баллоне, из которого откачан воздух, расположены два электрода. Свет поступает на один из электродов, называемый фотокатодом, через кварцевое окошко, прозрачное как для видимого света, так и для ультрафиолетового излучения.
Электроды находятся под напряжением, которое можно менять. Фотокатод подсоединён к отрицательному полюсу батареи, второй электрод — к положительному.
Таким образом, между электродами образуется электрическое поле. Под действием света фотокатод испускает электроны, которые под действием электрического поля движутся к аноду.
Рис. 3. График зависимости силы фототока от напряжения
Таким образом, между электродами начинает протекать электрический ток — фототок. При недостаточной разности потенциалов между электродами не все электроны достигают второго электрода. При увеличении напряжения величина фототока возрастает до некоторого максимального значения I н , называемого током насыщения. При дальнейшем увеличении напряжения значение силы тока не изменяется (рис. 3).
В ходе экспериментов было установлено, что количество вырываемых с поверхности металла электронов за 1 с прямо пропорционально поглощаемой за 1 с энергии световой волны.
Первый закон фотоэффекта : сила фототока насыщения I н при неизменной частоте падающего света прямо пропорциональна его интенсивности.
Из приведённого на рисунке 3 графика видно, что фототок наблюдается даже при нулевой разности потенциалов между электродами. Следовательно, в этом случае, несмотря на отсутствие напряжения, часть выбиваемых электронов достигает второго электрода.
Если поменять местами полюса батареи, сила фототока будет уменьшаться, так как электрическое поле будет тормозить фотоэлектроны вплоть до полной остановки и возвращать их на фотокатод. При некотором значении напряжения поток прекратится. Величина соответствующей разности потенциалов называется запирающим (задерживающим) напряжением U з .
Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов равна работе, которую они совершают против сил электрического поля:
m e · v 2 2 = U з · q e ,
где m e [кг] — масса электрона;
v [м/с] — максимальная скорость электронов;
U з [В] — запирающее напряжение;
q e [Кл] — заряд электрона.
Экспериментально установлено, что задерживающее напряжение, а значит, и кинетическая энергия, не меняется при изменении интенсивности света, но меняется при изменении частоты падающего света.
Второй закон фотоэффекта : максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов линейно возрастёт с увеличением частоты падающего света и не зависит от его интенсивности: m e · v 2 2 = U з · q e .
Представление о свете как об электромагнитной волне, непрерывно распределённой в пространстве, не позволяло объяснить явление фотоэффекта. Лишь в 1905 г., после того как Планк высказал предположение о дискретности света, Эйнштейн смог сформулировать законченную теорию фотоэффекта.
Световая энергия излучается порциями, квантами; вещество может поглощать энергию также только порционно. Энергия порции электромагнитного излучения, согласно Планку, равна
Таким образом, энергия фотона падающего света расходуется на совершение работы, необходимой для вырывания электрона из вещества — работы выхода A вых — и на сообщение кинетической энергии фотоэлектрону:
E = A вых + m e · v 2 2 ⇔ h · ν = A вых + m e · v 2 2 .
Согласно Эйнштейну, кинетическая энергия фотоэлектронов определяется только частотой (длиной волны) падающего света и работой выхода.
Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта : h · ν = A вых + m e · v 2 2 .
Работа выхода определяется видом металла и состоянием его поверхности. Понятно, что для различных веществ значение работы выхода также будет отличаться.
Чтобы вырвать электрон с поверхности вещества, необходимо, как минимум, совершить работу выхода.
Следовательно, для реализации фотоэффекта частота падающего света должна превышать некоторое минимальное значение ν m i n . Энергия фотона должна быть больше работы выхода:
h · ν m i n > A вых .
Минимально предельную частоту ν m i n называют красной границей фотоэффекта:
ν m i n = A вых h .
Третий закон фотоэффекта : фотоэффект наблюдается только в том случае, если частота падающего света больше минимального значения ν m i n , соответствующего красной границе фотоэффекта : ν m i n = A вых h .
Очевидно, что для каждого вещества существует своя красная граница фотоэффекта. Так, для цинка красной границе соответствует длина волны ультрафиолетового излучения λ m a x = 6 , 8 · 10 — 7 м . Поэтому, если поместить между цинковой пластиной и источником света стеклянную пластину, стекло будет задерживать ультрафиолетовые лучи и фотоэффект наблюдаться не будет.
Если экспериментально определить частоту падающего света, работу выхода и кинетическую энергию вылетающих с поверхности вещества электронов, то, используя уравнение h · ν = A вых + m e · v 2 2 , можно рассчитать постоянную Планка. Расчёты показывают, что полученная величина соответствует значению, найденному Планком при изучении теплового излучения. Совпадение полученных величин позволяет судить о справедливости предположения о дискретном характере электромагнитного излучения.
Три закона фотоэффекта:
1. Сила фототока насыщения I н при неизменной частоте падающего света прямо пропорциональна его интенсивности.
2. Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов линейно возрастёт с увеличением частоты падающего света и не зависит от его интенсивности: m e · v 2 2 = U з · q e .
3. Фотоэффект наблюдается только в том случае, если частота падающего света больше минимального значения ν m i n , соответствующего красной границе фотоэффекта: ν m i n = A вых h .
Энергия фотона падающего света расходуется на совершение работы, необходимой для вырывания электрона из вещества — работы выхода A вых — и на сообщение кинетической энергии фотоэлектрону: h · ν = A вых + m e · v 2 2 .
Контрольные вопросы
1. Что такое запирающее напряжение?
2. От чего зависит работа выхода? Изменится ли данная величина при уменьшении частоты падающего света?
3. Как выглядит уравнение Эйнштейна для фотоэффекта? Объясните физический смысл величин, входящих в данную формулу.
4. Что такое красная граница фотоэффекта?
Предыдущий урок
Планетарная модель атома. Первый постулат Бора. Правило квантования орбит. Второй постулат Бора. Спектры испускания и поглощения